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di cui si conosco la temperatura T, esso fotometro dà il rapporto — , E es- 



K 



sendo l'intensità luminosa dei raggi a data lunghezza d'onda dei prodotti 

 vulcanici incandescenti. La temperatura T si potrà ricavare dalla forinola di 

 irradiazione : 



S E 0 A\T 0 T/ 



ove le T indicano temperature assolute, c è una costante. Per temperature 

 altissime si prenderà per luce campione un disco di vetro smerigliato, illu- 

 miminato a distanza fissa da una lampada ad amilacetato 



Infine nel bolometro spettrale per determinare la temperatura ci si vale 

 della nota relazione: 



X m T = costante , 



X m è la lunghezza d'onda a cui nello spettro corrisponde il massimo d'inten- 

 sità termica. Il valore di T risente dell'incertezza della costante, la quale 

 fu trovata oscillare tra i due valori 2940° pei corpi assolutamente neri e 

 2626° pel platino. 



Con questi metodi a radiazione si potrà studiare quel fattore principale 

 del dinamismo delle lave che è la temperatura fino ai suoi valori più alti. 

 Le osservazioni proseguite durante il periodo del raffreddamento potranno dare 

 anche il coefficiente di conducibilità calorifica esterna delle lave in sito. 



(') Anche il fotometro spettrale del Fery funziona da pirometro d'assorbimento. Tra 

 larghi limiti di A, l'intensità ha l'espressione: 



a_ 



J = Ae T 



Mediante un mezzo assorbente, di solito mediante delle lastre cuneiformi più o meno 

 trasparenti e dello spessore variabile ce, si riduce lo splendore delle lave eguale a quello 

 i della sorgente di confronto. Sarà: 



i - Je~ bx 



b essendo il coefficiente di assorbimento di quelle lastre. Dalle due formule ora scritte 

 risulta la terza: 



<7 



x — p — - 



T 



p e q sono fattori di proporzionalità che, analogamente a quanto si fa cogli altri piro- 

 metri a radiazione, si determineranno empiricamente valendosi dell'irradiazione di un corpo 

 nero la cui temperatura si misura a parte. Conosciute queste costanti, e noto ce, si potrà 

 ricavare il t. 



