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Con spessori anche maggiori dati alla lamina, si ottiene di nuovo la po- 

 larizzazione elittica, e così di seguito. 



Per eseguire la descritta serie di esperienze basta avere poche lamine 

 di differenti grossezze, sovrapponendone diverse onde formare il voluto spes- 

 sore. Ma devesi usare ogni cura, affinchè esse riescano concordemente orientate, 

 e a questo scopo è comodo segnare su tutte la direzione della sfaldatura non 

 fibrosa. Si potrà ancora mettere alcune delle lamine in modo, che la dire- 

 zione segnata su di esse sia perpendicolare a quella delle altre. In tal caso 

 lo spessore di quelle lamine va sottratto dalla somma degli spessori di queste, 

 onde ottenere lo spessore del sistema. 



In conclusione, il gesso si comporta come farebbe nelle analoghe espe- 

 rienze ottiche una laminetta birefrangente (p. es. di tormalina), dotata della 

 proprietà di assorbire differentemente le vibrazioni luminose parallele alle 

 sue due linee di estinzione. Per rendere conto dei fenomeni descritti, biso- 

 gnerà dunque prendere le forinole usuali della polarizzazione elittica, e mo- 

 dificarle, introducendo in esse dei coefficienti di assorbimento. 



Sia sen 6 una vibrazione incidente diretta secondo 1' asse delle y , che 

 supporremo verticale, e sia a l'angolo (contato positivamente nel senso del 

 moto degli indici nell' orologio) che una delle linee di estinzione fa col detto 

 asse. La vibrazione che esce dalla lamina avrà per componenti, secondo le 

 linee di estinzione: 



n cos a sen 6 , m sen a sen (6 — g>) , 



dicendo m ed n i fattori, minori dell' unità, e crescenti insieme allo spessore 

 della lamina, pei quali si deve moltiplicare l'ampiezza delle vibrazioni che 

 entrano nel gesso, e che sono parallele all' una o all' altra linea di estinzione, 

 per avere l'ampiezza loro all'uscita dalla lamina, ed indicando con y la 

 differenza di fase, che la lamina stessa produce. 



Le componenti secondo gli assi primitivi, cioè secondo la direzione oriz- 

 zontale e la verticale, saranno : 



x — — m sen a cos « sen (0 — <p)-\-n sen a cos a cos 6 , 

 y = m sen 2 a sen (6 — g>) -}- % cos 2 a sen 0 . 



Se si elimina 0 , si ottiene 1' equazione della traiettoria elittica. Chia- 

 mando a , b , i suoi semiassi, e § Y angolo che il maggiore dei due, che sup- 

 porremo essere b , fa colla verticale, si trova, dopo un calcolo non breve : 



a 2 _ m 2 sen 2 a -f- n 2 cos 3 a — r 

 b 2 m 2 sen 2 a -\- n 2 cos 2 a -\- r ' 



tanw § = Mn sen2 2a cos y — ^ 2 sep2 a — ^ cos 2 a) cos 2 a — r 

 sen 2a (m 2 sen 2 a — n 2 cos 2 a -j- mn cos 2a cos y) ' 



