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Le lastre finora adoperate furono dunque lamine L 2 . Avendo preparato la- 

 mine Li ed L 3 , ho con esse ottenuti i risultati seguenti. 



Le lastre L 3 , cioè quelle perpendicolari alla sfaldatura principale e pa- 

 rallele alla sfaldatura secondaria non fibrosa, mi hanno mostrato fenomeni 

 quasi identici a quelli delle lastre L 2 ; ed avendo cercato di determinare quale 

 grossezza doveva avere la lastra L 3 per comportarsi come lastra quarto - d' - onda 

 o come lastra mezz' - onda, ho trovato valori appena superiori a quelli analoghi 

 relativi alle lastre L 2 . Ne consegue, che la differenza n y — n 2 è quasi eguale 

 alla ni — n 3 , e quindi che l' indice n 2 , relativo all' asse di simmetria, diver- 

 sifica pochissimo da n 3 , cioè dall' indice relativo all' asse dell' elissoide per- 

 pendicolare alla sfaldatura non fibrosa. Anzi, può rimanere il dubbio che i 

 due indici n% ed n 3 sieno fra loro eguali. 



Però questo dubbio sembra eliminato dalla esperienza seguente. Ad una 

 lastra L 2 ne ho sovrapposto una L 3 , ponendo la direzione della sfaldatura 

 non fibrosa della prima ad angolo retto con quella della seconda, poi ho col- 

 locato il sistema delle due lastre contro la finestra del solito diaframma me- 

 tallico, in modo, che quelle due direzioni fossero a 45° colla direzione delle 

 vibrazioni incidenti. È chiaro che, se la doppia rifrazione prodotta dalle due 

 lastre è identica, e se uguale è il loro spessore, non si deve ottenere dal 

 sistema nessun effetto di doppia rifrazione. Ma, eseguendo 1' esperienza, un 

 effetto si è prodotto, giacché sono apparse scintille nel risonatore diretto per- 

 pendicolarmente all'oscillatore. Per rendere minime o nulle tali scintille occorre, 

 che la lastra L 2 sia un poco più sottile della L 3 ; se per esempio, questa è 

 grossa 3 e, quella deve essere grossa circa 2,9 c. 



Sembra dunque veramente che n 2 ed n 3 sieno differenti fra loro, e perciò 

 che l' elissoide di polarizzazione sia a tre assi, come nel caso delle onde lu- 

 minose. Ma in ogni modo la forma di questa superficie è assai differente nei 

 due casi, giacché, nel caso delle onde lunghe 10,6 e, essa diversifica pochis- 

 simo da un elissoide, che sia di rivoluzione intorno alla direzione della sfal- 

 datura non fibrosa. 



Poiché, come si è visto, il valore di ni — n 3 è compreso fra 0,88 e 1,06, 

 dalla precedente esperienza risulterebbe per la differenza n 2 — n 3 un valore 

 compreso fra 0,03 e 0,04. Perciò, affinchè una lastra e cioè una lastra 

 perpendicolare in pari tempo al piano di sfaldatura principale ed alla direzione 

 della sfaldatura non fibrosa, si comportasse coma lamina mezz' - onda, essa do- 

 vrebbe avere uno spessore compreso fra 150 c. e 180 c. 



Gli effetti che produce una lamina L L sono perfettamente d' accordo coi 

 precedenti risultati. 



Infatti, una tal lastra non produce in modo sicuro la doppia rifrazione. 

 Se, per esempio, essa è grossa 3 e, ed è posta nel solito modo fra oscillatore 

 e risonatore incrociati, non appariscono in quest' ultimo che scintille debolis- 

 sime, quali potrebbero essere prodotte nelle stesse circostanze da una lastra L 2 



