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I numeri delle ultime colonne di queste tre tabelle, sebbene ottenuti 

 in condizioni alquanto diverse, e quelli della III tavola ricavati quali medie 

 di due misure ciascuno, sono assai concordanti nell'andamento generale, e 

 possono così riassumersi : 



1° L'aria Xata passando su di un tìlo F in comunicazione col suolo, 

 serba intiera la sua attività scaricatrice, scaricando E =t in pochi secondi ; 



2° L' aria Xata passando su di un filo F ± elettrizzato, perde quasi 

 per intiero la virtù di scaricare 1' elettricità omologa di E =t (confronta la 

 tìg. 3), quasi fosse aria non Xata ; 



3° L' aria Xata passando su di un filo F ^= elettrizzato conserva, quasi 

 per intiero, la virtù di scaricare 1' elettricità contraria di E =±= , quasi come 

 l' aria stata soltanto Xata (confronta la fig. 4). 



Questi risultati, come si vede, concordano pienamente con quelli ricavati 

 dall' ipotesi posta in principio; però occorre far rilevare due particolarità. La 

 prima è, che a parità di circostanze, nelle precedenti esperienze e nelle ana- 

 loghe che seguiranno, l' elettricità — si scaricò sempre un po' più rapidamente 

 di quella -f- ■ Di questo fatto non saprei dare alcuna spiegazione sicura, qua- 

 lora non si volesse ammettere, come già accennai, che la carica delle molecole 

 in -J- fosse alquanto maggiore di quella delle molecole in — . La seconda 

 particolarità, cui accennavo, è che 1' aria Xata dopo strisciata sul filo 

 F^r= elettrizzato, scaricò l'elettricità contraria di #=t= un po' più lentamente 

 che a filo F a 0°; lo che, secondo la ipotesi fatta (v. fig. 4), non dovrebbe 

 accadere : ma può dipendere da una preculiare induzione fra F ed E. 



Difatti dai numeri della 3 a colonna delle tabelle II e III si scorge, che 

 la durata della scarica di E, con V aria non Xata, non fu costante. Quando F era 

 a 0, cioè al suolo, esso doveva prendere lieve carica contraria, indottavi da E, 

 e questo si scaricò in 4', 38". (tabella III) Quando F =±= era carico con elet- 

 tricità omologa ad E =fc=, parte della carica di questo veniva spinta sulla 

 foglia, la cui deviazione aumentava di '/< circa di divisione; ivi era dissi- 

 mulata o legata dalla cassa dell' elettroscopio, il quale per ciò si scaricava un 

 po' più lentamente che nel caso precedente, cioè in 5', 4", in media. Invece se 

 F ~j= aveva carica opposta ad E =t , si produceva fra loro dissimulazione e 

 condensazione elettrica (F essendo unito stabilmente alla pila a secco); la 

 deviazione di E scemava un poco, e la scarica rallentavasi ancora di più, fino 

 a durare in media 7',3'\ 



Un fenomeno simile deve prodursi anche con l' aria Xata, quando si operi 

 in condizioni identiche. Ed invero con l' aria Xata la scarica di E =i= con 

 elettricità contraria ad F =t= durò in media 14", mentre durò soltanto 8" quando 

 F era unito al suolo, cioè a 0°. 



A mettere meglio in chiaro la reciproca influenza fra F ed E feci 

 due diverse serie di misure nelle quali, tenendo E costantemente a 20 cm 

 dal tubo di piombo, disponevo F a 10 od a 5 cm. da E. Ecco i risultati 

 ottenuti al solito modo: 



