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e quindi, essendo A l'anodo e C il catodo 



E , r' 



Se chiamiamo ìds la quantità di elettricità che fluisce normalmente 

 all'elemento ds nell'unità di tempo, avremo (') 



E d . r 



(2) n _ . Il — m\ dn 



essendo n la normale a ds ed R la resistenza dell'elettrolita. 



2. Supponiamo ora di perturbare l' elettrolita adiacentemente all' anodo A 

 in modo che questa perturbazione avvenga internamente ad un cilindro che 

 lo avvolge, parallelo ad esso. Per semplicità ammetteremo che l' intersezione 

 di questo cilindro col piano a sia una circonferenza B ortogonale alle 

 precedenti linee di corrente: in tale ipotesi le linee stesse non verranno 

 alterate. 



Denotiamo con B! la resistenza perturbata e con £ la forza elettromo- 

 trice della coppia: 



Soluz. non perturbata 



Soluzione perturbata 



supponendo gli elettrodi costituiti della stessa sostanza della quale sono for- 

 mati i cilindri A e C. 



Chiamiamo p la minima distanza del polo 0 della circonferenza B. 



Il potenziale nello spazio incluso fra A e B sarà dato da 



e nello spazio compreso fra B e C, da 



r 



0> 2 = a 2 log 



r' ' 



in cui ai , a 2 , b sono quantità costanti. 



Sopra B avremo che i valori di (Pi e d> 2 saranno rispettivamente 



#i,b = «i log -r-- + * » #V — «2 



l—p 1 " ' "° l—p 



(!) Kirchhoff, Vorlesungen iiber Eiectricitàt uud Magnetismus, neunte Vorlesung. 

 Rendiconti. 1897, Vol. VI, 1° Sem. 53 



