azioni meccaniche sulle cariche, che si muovono nel tubo. Fissiamo in par- 

 ticolare le cariche che, in un istante generico, sono situate nella fetta ele- 

 mentare rfT, e indichiamo con Ods la risultante delle forze da queste subite. 



Al calcolo di £> è dedicata una Nota recente (*); ne è ivi assegnata 

 una espressione asintotica, cioè una espressione, che è tanto più approssimata 

 quanto più è sottile il tubo. 



Le componenti di d> secondo t , n , b risultano asintoticamente definite 

 nel modo seguente: 



ds IW ' 



( 3 ) < k 



® n = -Vj,c{l-P) , 



<l> b =0 . 



Introducendo i due vettori unitari ti ed ni , diretti rispettivamente se- 

 condo t e secondo n, e ricordando la identità 



(4) § = C n,, 



si vede subito che le (3) possono compendiarsi in 



d(-) 



(5) ^-P-^.t.-P^l-^f . 



3. Form meccanica di origine esterna. — Supponiamo, per maggior 

 generalità, che, al campo elettromagnetico creato dal tubo di flusso, si sovrap- 

 ponga un campo elettromagnetico esterno. Supponiamo anzi, in modo più 

 preciso, che il tubo T si trovi immerso in un campo D, di origine esterna, 

 non influenzabile, o almeno non sensibilmente influenzato, dal flusso che si 

 studia. 



Designeremo ordinatamente con e e h la forza elettrica e la forza ma- 

 gnetica di questo campo esterno D. 



Data la sottigliezza del tubo T, nei casi che più interessano per le 

 applicazioni, il campo D potrà comodamente trattarsi come uniforme entro 

 una generica sezione t (colle determinazioni di e e di h, che spettano al 

 punto P della direttrice). 



Suppongasi inoltre [come sostanzialmente è stato fatto nella precedente 

 deduzione delle espressioni asintotiche, nonché al n. 1 della presente Nota 

 nei riguardi della relazione (2)] che anche i caratteri cinematici del flusso 

 sieno sensibilmente uniformi entro una sezione x : o, sotto altra forma, che 



( J ) Sulle azioni meccaniche dovute ad un flusso filiforme di elettricità, in questo 

 volume dei Rendiconti, pag. 41. 



