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In base a tali ipotesi, sono concepibili, entro un campo puro, soltanto 

 forze meccaniche di origine elettromagnetica. E, siccome non vi sono masse 

 materiali, la risultante di queste forze dovrà annullarsi in ogni punto, se si 

 ammette che seguiti a sussistere il principio fondamentale della meccanica 

 dei mezzi ponderabili (forza == massa X accelerazione). Sarà nulla per con- 

 seguenza anche la risultante di tutte le forze agenti sopra una generica 

 fetta dT, risultante che, per quanto precede, è espressa da ((P-j-F) ds. 



Sussiste dunque, per ogni sezione del nostro tubo, o, ciò che è lo stesso, 

 per ogni valore di s, la equazione vettoriale 



(I) <p + F = 0, 



che, in virtù della (5), può essere scritta sotto la forma equivalente: 



d(-) 



(8) _ P ^. tl -P-(l_^ + F=0. 



Essa caratterizza asintoticamente il fenomeno, legando il campo esterno 

 (riassunto nel vettore F) all'andamento geometrico e cinematico del tubo di 

 flusso T. 



Esplicitando la (I), a norma delle (3), si hanno le tre equazioni diffe- 

 renziali (intrinseche) 



-P§ c(l-^)+% = Ò , 

 F 6 =0 . 



Proiettando invece la (8) sopra tre assi ortogonali generici so , y , z , e 



doo dy ds 



badando che ti ha per componenti — , ~- , -j- , si trae 



CtS OjS U/S 



p d (fi*) dx 

 ds 



(10) { _ v d AÀ * „*.., «vis 



,, !s -r|(W)f + f.-o. 



A A 1 V~ (1 -«# + F! ' = 0 ' 



