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tando (in modo evidente, per quanto meno espressivo) ciò che si fa nelle 

 teorie elettroniche, si può dire che 



v'ds~ A.n 2 ^ e^ ds 



costituisce la massa elettromagnetica della fetta. 



Importa rilevare che, mentre nel fenomeno elettrico le due funzioni 

 k e /? di s sono a priori indipendenti, nel modello meccanico la equazione 

 di continuità implicherebbe 



v'v = costante, 



ossia, in base alla (12), 



(13) ^- e W — costante. 



? 



L'analogia è ancora troppo formale per giustificare l'ipotesi che questa 

 condizione sia verificata anche nel fenomeno elettrico. 



6. Applicazione ai raggi catodici ed affini. — I raggi catodici e i 

 raggi /? del radio, secondo le vedute più generalmente accolte, sono dovuti 

 a flusso di elettricità senza intervento di materia. L'aspetto del flusso in tali 

 raggi è filiforme. Valgono pertanto le considerazioni fin qui svolte. 



Le conseguenze sono effettivamente in accordo coi risultati sperimentali. 



Illustrerò, a titolo di esempio, due fatti qualitativi ben noti: 

 1°. In assenza di campo esterno, i raggi sono rettilinei. 

 2°. Se si fa agire un campo magnetico uniforme, normalmente alla 

 primitiva direzione dei raggi, questi si incurvano secondo traiettorie circolari 

 normali al campo magnetico; di più, considerando un raggio come spiccato 

 dal catodo (o dalla sostanza radioattiva), il senso di percorrenza appare de- 

 strorso (cioè opposto a quelle delle sfere dell'orologio) rispetto alla dire- 

 zione del campo magnetico. 



La verificazione del primo enunciato è immediata. Dalla seconda delle (9) 

 si ha infatti, per F = 0 , 



c(l— /5 2 ) = 0, 



donde c = 0 , trattandosi di radiazioni, in cui (come preliminari esperienze 

 hanno da tempo provato) la velocità è sempre inferiore a quella della luce, 

 cioè § <C 1 • 



Poniamoci ora nelle condizioni del secondo enunciato. 

 A regime ristabilito, il pezzo di raggio, immerso nel campo magnetico, 

 sarà assimilabile ad un arco di cerchio. 



c è allora costante e b una direzione fissa, normale al piano del cerchio. 

 Va poi ritenuto e = 0 , e h diretta normalmente al detto piano 



(h t = h n = 0) . 



