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zione potenziale interna di un corpo di attrazione nulla, contenuto entro S , 

 la cui densità generica sia espressa da 



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Infatti una notissima formola di Stokes, ove si indichi con r la distanza 

 dell'elemento dt da un punto interno, dà in forza delle (6): 



4-n J x r 



Così, se la superfìcie S è rappresentata da una equazione 



ove F(jc ,y,z) è funzione che, nell' interno di t , soddisfaccia alle già dette 

 condizioni di regolarità, si avrà un'infinità di soluzioni del problema col- 

 l'assumere 



\f=[F(x,y ,z)J.(p(x ,y,z) 



dove (f è funzione qualunque, soggetta soltanto alle stesse condizioni di re- 

 golarità. 



Supposto ancora che la S sia una sfera, la f potrà porsi sotto la forma 



00 



(8) /=IB S ( ? ).Y S , 



0 



dove le B s (g) sono funzioni finite e continue di g insieme colle loro derivate l e , 

 e dovranno soddisfare alle condizioni 



(9) B 8 = 0 = 0 per g = R . 



Tenuto conto dell'equazione alle derivate parziali cui le funzioni sferi- 

 riche T s soddisfanno, si ha senza difficoltà 



Quindi la (7) dà 



h = Ja s y s , 



0 



ove si ponga 



