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Abbiamo così questa nuova ed ultima soluzione: S 0 è una superficie 

 applicabile sopra una superficie di rotazione e, ridotto il suo elemento 

 lineare alla forma 



dst = du % + cot 2 G(u)dv 2 , 



il raggio delle sfere è 



T — c — Jcos<r(u)du ( c = cost); 



la relazione che lega i raggi principali di curvatura r, , r 2 di ciascuna 

 falda ^ , 2 1 dell'inviluppo di sfere è 



r 1 r 2 = «(r 1 + r 2 ) + iS, 



a' coso" 

 T ~~ Sa' 2 cotff — a" ' 



( 2<r' 2 cote — a" senff) cose , 



l ; 77 a • 



3ff' 2 cote — a 



Riguardando come corrispondenti i due punti di contatto M ed Mi di 

 una medesima sfera con le due falde Ie2, dell'inviluppo, questi ultimi 

 inviluppi di sfere hanno la proprietà caratteristica che sulle due falde 

 2 e 2i si corrispondono le linee di curvatura, comunque deformando la 

 superfìcie S 0 luogo dei centri (§ 262). 



ove 



Astronomia. — Determinazione dell'andamento dell'orologio 

 col telescopio zenitale. Nota di A. Alessio, presentata dal Socio 



Gr. LORENZONI. 



li La diretta considerazione dei luoghi geometrici che nascono dalle 

 osservazioni d'altezza fa conoscere in modo semplice ed evidente che la mi- 

 sura della differenza fra due altezze di stelle osservate nel 1° verticale una 

 ad E. ed una ad W. permette di determinare la posizione dello zenit sul 

 parallelo della sfera celeste (e quindi il tempo locale) indipendentemente 

 da errori, o differenze, sistematici, allo stesso modo che la misura della 

 differenza fra due altezze di stelle osservate nel meridiano una a N. ed una 

 a S. permette di determinare la posizione dello zenit sul meridiano (e quindi 

 la latitudine, metodo di Horrebow-Talcott) indipendentemente da errori si- 

 stematici. L'effetto degli errori d'osservazione e degli errori delle assunte 

 coordinate stellari dovrebbe a priori essere il medesimo sulla determina- 

 zione del tempo col telescopio zenitale (e con osservazioni prossime al 



