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Ora le tre forze P, pressione totale, T, e T 2 , tensioni delle molle, sono 

 quasi parallele: l'angolo « è destinato a non superare pochi gradi, l'angolo 

 d'attrito dell'aria è molto piccolo; dunque le tre forze si possono, senza pra- 

 tici errori, ritenere parallele. 



Ammesso ciò, scriveremo le due formule 



dT, + dT 2 = — dS 

 MTi — MT 2 = 0 , 



e ne dedurremo 



_ [:hi_ _ h%\ dV 

 _Aj_M 1 



e poi 



Posto 



noi possiamo, trascurando le piccole variazioni di Ax e di h tì che non fanno 

 poi neanche variare h r + h, ritenere che questa grandezza n sia una co- 

 stante. E allora, se integriamo da da «„ ad «, otteniamo l'importante re- 

 lazione 



(1) « = a 0 — W(P — Po)- 



Supponendo n positivo, cioè supponendo che la molla posteriore sia più ce- 

 devole di quella anteriore, noi otteniamo che « e P decrescono o crescono 

 in sensi opposti. 



È importante per la teoria dell'aeroplano esprimere P — P 0 in funzione 

 dei seguenti parametri: v, velocità dell'aeroplano in corsa; <p, angolo che 

 l'asse di spinta fa colla traiettoria nell'istante considerato. 



Intanto, per piccoli angoli « e <p , tali che si possa trascurare una gran- 

 dezza dell'ordine di (a + <p)\ vale la formula canonica 



(2) P = Ky 2 (« + 2>)' 



dove P è dunque la pressione totale, e K è un coefficiente di superficie e 

 di forma, ritenuto costante. 



Fra questa formula e la (1) eliminiamo a. Risulta 



P = Kv 2 cc 0 — nW (P — Po) + K*> 8 9> , 

 Rendiconti. 1909, Voi. XVIII, 1° Sem. 



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