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cioè P(l + nKv 2 ) = Kv 2 a 0 + nKv 2 P 0 + Kv 2 y . Differenziando, scriveremo 

 (1 + nKv 2 ) dV -f 2?i Kv Tdv = 2Kva 0 dv + 2n Kv P.dv + 2Kvg)dy -f K« 8 tfg>. 

 Poniamo 



6=1 + rcKwg , 



e mettiamoci nelle condizioni di regime (v = v 0 ,g> = 0), osservando che ydv 

 è, per la piccolezza di <p , trascurabile di fronte alle altre quantità. Risulta 



\ 6 ) dV == — dv-\--~dg>, 



la quale si può anche scrivere 



(4) dV = ^°dv + ^dcp, 



Gv 0 1 Ga 0 y 



tenendo conto che dalla (2), nelle condizioni di regime, si deduce P 0 = Kv 2 0 a 0 . 

 Integrando, e ponendo v — v 0 = u, otteniamo 



(5) P_p 0== 2P. M+ A 



Gy 0 1 G« 0 ■ 



Quest'espressione di P in funzione di v e di <p contiene l'elemento co- 

 struttivo G . Se l'attacco delle ali fosse rigido, allora sarebbe sempre a = a fì 

 ed n = 0 ; la presenza di n > 0 rende G > 1 , e l'attacco elastico funziona 

 da moderatore di forza ascensionale. Per G = 1 , siamo nel caso dell'attacco 

 rigido; per G notevolmente maggiore, la (5) mostra che le variazioni di v 

 e di (p sono molto meno risentite sulla forza ascensionale P. Per G=10, 

 valore praticamente realizzabile, esse sono risentite nella proporzione di 0,1. 



In una Memoria, compilata in un laboratorio al quale egregi uomini 

 imprimono il carattere delle loro chiare idee, sono indicate tutte le princi- 

 pali azioni che il valore di G esercita sui movimenti dell'aeroplano; alcuni 

 di questi effetti sono utili, altri dannosi; e sarebbe difficile giudicare questo 

 dispositivo nel suo complesso, senza riferirsi ai particolari fini ai quali potrà 

 adoperarsi. 



Matematica. — Sopra una proprietà caratteristica delle fun- 

 zioni armoniche. Nota di Leonida Tonellt, presentata dal Socio 



S. PlNCHERLE. 



Questa Nota sarà pubblicata nel prossimo fascicolo. 



