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diatamente alle dilatazioni y n ,y l2 nel senso degli assi e allo scoramento y 12 , 

 in virtù delle relazioni : 



(1) * 1 , = L0 + 2Ky„ , * 22 = L0 + 2Ky 22 , t 12 = Ky l2 



ove 0 è la dilatazione cubica; ed L e K sono le due costanti elastiche del 

 corpo. 



D'altra parte se indichiamo con y' u e y[ 2 le dilatazioni principali in 

 ciascun punto del corpo (nel senso degli assi principali della deformazione, 

 variabili da punto a putto), la birifrangenza J in quel punto è proporzio- 

 nale alla differenza y' n — y' n , come risulta da tutte le esperienze sulla 

 doppia rifrazione accidentale. Ora chiamando a l'angolo formato dagli assi 

 principali di cui sopra con gli assi fissi, la direzione degli assi principali è 

 data punto per punto, da 



Yn 



(2) 



ovvero per le (1), da 

 (3) 



tg2a = 

 tg2a = - 



Yn —Yn 



Per la birifrangenza J avremo analogamente, indicando con A una quantità 

 costante per una data lamina, 



Ma A 



(Yn — Ynf = (y n — y ì2 f + y% 



e quindi misurando J con una conveniente unità 



(4) 



1 



^ 2 = 7(<ii-*2 8 ) 8 + & 



Si ottiene con ciò questo risultato, di cui è evidente la connessione con 

 la teoria delle coniche: in un triangolo rettangolo (fig. 1), avente per ca- 



Fig. 1. 



teti t n , e A 2 (i n — t n ) l'angolo opposto al primo è eguale a 2a, e deter- 

 mina così punto per punto la direzione della birifrangenza, mentre l'ipote- 

 nusa misura l'intensità della birifrangenza medesima. 



Supponiamo adesso di disporre la lamina tra due polarizzatori incro- 

 ciati, e sia y l'angolo formato dalla sezione principale del polarizzatore con 



