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cioè ov'è insieme 



t U — ^22 = 0 , ifi 2 = 0 



e perciò l'equazione di quella linea sarà 



ri _ R?Bl(logB;-lo g Ri) 

 R? — RI 



che rappresenta una circonferenza di raggio 



r = R 2 1 / logB? — lo g RI 

 V RI — Rj 



Inoltre si avranno delle altre linee nere corrispondenti all'equazione (7), 

 che per la (10) diviene: 



# = SP + m| . 



ove m è un numero intero qualsiasi. 



■ Si avrà quindi un cerchio ed una croce, con le braccia parallele alle 

 sezioni principali dei polarizzatori; orientando comunque la lamina nel suo 

 piano il cerchio persisterà, e la croce conserverà le sue braccia permanente- 

 mente orientate secondo le sezioni principali dei polarizzatori incrociati. 



Si noti infine che la circonferenza lungo la quale la lamina resta priva 

 di birifrangenza (J = o) non coincide con la fibra neutra del Volterra, 

 com'era del resto prevedibile, poiché quest'ultima è definita da condizioni 

 diverse. 



4. Caso del taglio parallelo. — Dalle forinole del Volterra relative a 

 questo caso, trasformandole in coordinate polari, e denotando con a,.b,a,d,e, 

 i coefficienti indipendenti dalle coordinate del punto che successivamente' s'in- 

 contrano nella forinola che dà / 12 , si ottiene con dei calcoli facili: 



ti, =~ r sen & | b - 1 + 2c(4 cos 2 & - -T Mjj _|_ ^ j 



tu — tu =~ cos & j a — 1 — 2c(4 sen 2 1) ^ _M^_|_^ 2 j 



nelle quali a contiene l'ampiezza del taglio; a , b , e , le costanti elastiche 

 del corpo; d i raggi R, e R 2 dell'anello, e le costanti elastiche e i raggi. 



Nel caso della gelatina si può porre il coefficiente di Poisson eguale 

 a 1; e allora quei coefficienti divengono 



2'" Rf-f-RI • R?+R 2 ' 



Esaminando la lamina tra polarizzatori incrociati, essendo la direzione del 

 taglio parallela o normale al piano di polarizzazione, si osserveranno delle 

 linee corrispondenti all'equazione 



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