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la quale dà due linee : una corrispondente a 



sen #'=0 



che rappresenta la direzione del taglio; l'altra all'equazione inre-#: 

 H + 2qì cos 2# r 2 — (1 -f 2 cos 2#) (> 4 = 0 



ove si è posto 



R t -j" ^2 o D T> 



Ql = 2 — ' ^ Kl Kz * 



Denotiamo con e il rapporto tra il raggio esterno Ri = R e l'interno R 2 ; 

 e risolviamo la precedente equazione rispetto a ff . Si otterrà: 



(11) r 2 R 2 []/ cos 2 2^ + (1 + 2 cos 2*) ■ 



Si riconosce subito che la curva che rappresenta r in funzione di S- è 

 simmetrica rispetto agli assi. Essa è stata costruita per punti, nella fig. 2, 

 ammettendo che sia £=2,5, condizione prossima a quella realizzata nelle 

 esperienze. Per ■& = 90° si ha, qualunque sia e , 



r = R 



e la curva risulta in quel punto tangente al cerchio esterno. 



Una seconda soluzione, corrispondente al valore negativo del i adicale, 

 dà valori di r in generale minori del raggio interno dell'involucro, e che 

 perciò non hanno alcun significato per noi ; ma per & = 90° vi corrisponde 

 un valore r = Ri , cosicché anche i punti M , N soddisfano alla condizione 

 * 12 = 0. 



Orientando il taglio della lamina a 45° dai polarizzatori, le linee nere 

 corrispondono all'equazione 



tw — ili = 0 



che definisce una retta 



cos & = 0 



normale alla linea del taglio, e una curva che ha per equazione 

 r 4 _ 2qì(1 — cos 2S) r 2 + (1 — 2 cos 2») q 4 = 0 . 



Questa risoluta rispetto a r 2 dà: 



4e 2 



(12) * - R! W (1 " cos 2 * )2 + ( ~ 1 + 2 003 w) (.+<•) 



+ 1 — cos 2#J 



È notevole che questa relazione si ottiene dalla precedente (11) sosti- 

 tuendo cos 2i) — 1 al posto di cos 2^ . Lo stesso può dirsi per 



^11 ^22 



e 77~ • 



COS V 



