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di filo metallico di una certa qualità, non è naturalmente indifferente adot- 

 tare per la spira una piuttosto che un'altra forma geometrica. 



Vi sarà tra tutte una forma ottima che darà la massima autoinduzione 

 oppure (se così vuoisi) che per data autoinduzione avrà la minima resistenza 

 ohmica e perciò (senza accrescere lo spessore del filo) renderà i metodi di 

 misura più sensibili. Cerchiamo tale curva. 



y 



— — x^" 













< y — > 



i 



Fig. 2. 



Il reciproco della riluttanza del nucleo deve essere massimo ; esso vale 

 coi simboli della fig. 2 : 



Cds = ± fy dx== ± f tang 0.^ 



J 2nx 2tzJ x 2nJ b 



calcolando l' integrale lungo tutto il contorno. Il coefficiente di a. i. sarebbe 



poi 2n z j'tang 6 dx se n sono le spire dell'avvolgimento (>). 



Portando il punto A a coincidere con 0 , si scorge che (per qualunque 

 profilo avente ivi, lungo un certo tratto, ordinate non nulle) il toro diver- 

 rebbe infinitamente vantaggioso ed il problema proposto cesserebbe di aver 

 senso. D'altra parte tale caso non presenta interesse perchè se A è troppo 

 vicino ad 0 la periferia interna del toro diventa troppo più corta dell'esterna 

 e non potranno allogatisi che poche spire nonostante lo sviluppo delle sue 

 dimensioni esterne. 



i 1 ) Questo offre una valutazione grafica dell'a. i. dei toii a sezione data qualsiasi. 

 Si proiettino tutti i punti C del contorno dal centro 0 del toro e poi le intersezioni del 

 fascio proiettante con la verticale di ascissa 1 si proiettino orizzontalmente in M sulle 

 rispettive ordinate. Si planimetri l'area racchiusa dai punti M e la si moltiplichi per 2w a : 

 il coeff. risulterà in crii, se l'area fu misurata in cm 2 e se la distanza unitaria era 1 cm. 



