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fu previsto come conseguenza della mia ipotesi, non si saprebbe come spie- 

 garlo da chi professa l'opinione accennata più sopra. 



I valori del campo, che corrispondono all'apparire e allo sparire dei raggi 

 magnetici, dipendono da un gran numero di circostanze, e principalmente 

 dalla forma e dimensioni del tubo di scarica, dalla pressione dell'aria nel 

 medesimo, dalla forma e grandezza del catodo, e dall'intensità della cor- 

 rente di scarica; ma non sempre si riesce a determinarli, sia perchè il cam- 

 biamento può avvenire con lentezza, sia perchè può aver luogo con intensità 

 di campo o piccolissime o grandissime. 



Per mettere qualche ordine e chiarezza in questo comportamento appa- 

 rentemente irregolare, mi è sembrato utile cercare di realizzare possibil- 

 mente tali condizioni sperimentali, che tanto l'apparire dei raggi magnetici 

 quanto la loro scomparsa avvengano in modo ben netto, e per valori del 

 campo nè troppo piccoli, nè troppo elevati. Era sperabile che modificando 

 poscia qualche poco ad una ad una le condizioni sperimentali, si sarebbe riu- 

 sciti a riconoscere in che senso si spiega la loro influenza. 



Siccome poi avevo già constatato, non solo che nei tubi della forma 

 da me adottata, al crescere dell'intensità del campo magnetico aumenta la 

 differenza di potenziale fra gli elettrodi del tubo, ma che nel momento in 

 cui appariscono i raggi magnetici si accentua fortemente la rapidità con cui 

 cresce quella differenza, e che inoltre alla sparizione dei raggi corrisponde 

 una diminuzione della differenza stessa ; così, anziché limitarmi ad osservare 

 la luminosità nel tubo, ho istituito delle misure sistematiche dei potenziali 

 di scarica corrispondenti a valori gradatamente crescenti del campo ma- 

 gnetico. 



Questa intensità era sempre dedotta per via di interpolazione da un 

 certo numero di determinazioni preventivamente fatte col metodo della pola- 

 rizzazione rotatoria nel solfuro di carbonio. Simile valutazione, certamente 

 non molto precisa, anche perchè con essa non si tien conto dei fenomeni 

 d'isteresi nel nucleo, era però sufficiente per lo scopo in vista. Secondo la 

 regola sempre seguita, i valori del campo si riferiscono ad un punto dell'asse 

 del rocchetto distante un centimetro e mezzo dal rocchetto, e cioè presso a 

 poco al luogo occupato ordinariamente dal catodo. La differenza di poten- 

 ziale venne poi misurata mediante un voltametro elettrostatico di Kelvin. 



II tubo di scarica adoperato è quello rappresentato in giuste propor- 

 zioni dalla fig. 1. Il lettore potrà eventualmente valutare le dimensioni delle 

 varie sue parti, sapendo che il largo tubo AB aveva il diametro di 47 mm. 



In M sta l'anodo, ed N è il catodo, in forma di dischetto munito di un 

 gambo metallico e circondato da un cannello di vetro ND che lo soprav- 

 vanza. La sola differenza fra il tubo della fig. 1 ed i tubi adoperati in va- 

 rie mie antecedenti esperienze sta in ciò, che il catodo, invece di essere sal- 

 dato alla estremità del tubo ABC, è fissato in L con ceralacca ad un tubo 



