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la differenza X l —-X ì che si trae dalle misure spettroscopiche. Per le onde 

 polarizzate trasversalmente ed emesse in senso normale al campo, l'indice 

 complesso di rifrazione è legato a quelli delle onde emesse, longitudinalmente, 

 dalla formula 



(4) 



n 2 2\nt ni/ 



Nell'istessa ipotesi che ci ha condotto alla conclusione precedente pel- 

 le onde polarizzate circolarmente in senso inverso, si può, seguendo sempli- 

 mente le sostituzioni in (4), ottenere l'indice di refrazione n sotto la for- 

 mula (V) 



°\ 2f i — (N + «V) + Q 2/j, — (N -f- ivi) — Q / , 

 ove si sia posto 



(«) Q = t- / 4/iS + N«. 



La parte immaginaria di n rappresenta il coefficiente di assorbimento n x e 

 per essa troviamo l'espressione 



(5) ,, = .^ 0 Vn( l +W + 1 — N/Q \ 



\(2.« - N + Q)* + ^ (2/i - N - Qf + W ' 



Da questa espressione noi abbiamo subito due massimi valori ner »x, 

 corrispondenti ai valori di ,u: 



( 6 ) 2/* I = N — Q 2 i u i = X-}-Q; 



abbiamo anche qui dunque che l'unica riga primitiva è stata sostituita da 

 due righe, che, se Q4=0, saranno dissimmetricamente disposte rispetto alla 

 posizione primitiva. La differenza tra le frequenze di queste due righe 

 sarà Q, ossia, per la posizione (a), 



(7) l/4/i 0 2 + N 2 . 



Se Si sarà la differenza di lunghezza d'onda delle due righe in discorso 

 (che sono le righe laterali del triplette), questa differenza corrisponderà, 

 secondo un calcolo analogo a quello eseguito in (3), a una differenza tra le 



frequenze di — — — ; sicché si avrà 



Aq 



(') Vedi Voigt, Magnete- und Elektro-optik, pp. 170-171. 



