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3) Supponiamo ora che si siano misurate, a parità di campo magnetico, 

 la differenza S di lunghezza d'onda delle componenti la doppietta longitu- 

 dinale e la corrispondente differenza delle linee laterali della tripletta 

 emessa perpendicolarmente al campo. La (3) ci darà immediatamente 2/x 0 ; 

 e tale valore, introdotto nella (8), ci darà immediatamente il valore di N. ' 



Osserviamo che, secondo le osservazioni fin qui eseguite, l'indice di 

 refrazione n 0 , che compare nelle nostre formule, e di cui abbiamo già accen- 

 nato il significato, si differenzia poco da 1 ; in tal caso, la prima delle po- 

 sizioni (a), 



ci abilita senz'altro a trovare il valore della costante q . 



Rammentiamo ora che la teoria elettronica della dispersione assegna 

 alla costante q, che compare nelle formule degli indici di refrazione, l'espres- 

 sione (') 



dove, come sopra, e ed m sono la carica e la massa degli elettroni che 

 danno luogo alla riga di assorbimento, nel cui intorno si cerca l'indice di 

 refrazione; dì è il loro numero per ogni cm. cubico. 



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Noi vediamo di qui allora come, noto il rapporto — , si possa senza 



altro dalla (9) conoscere il prodotto die , cioè la carica per unità di volume. 



Se sulla carica e accetteremo il valore proposto da J. J. Thomson, 

 avremo di qui il valore di d\ . 



Vfl 



Inoltre, moltiplicando il prodotto die per — , avremo din, cioè la massa 

 vibrante nell'unità di volume. 



E 



Conoscendosi inoltre il valore ^ — dove E è la carica d'un atomo del 



metallo in studio in un elettrolita, ed M il suo peso atomico — e suppo- 

 nendo che la carica d'un elettrone sia uguale a quella di ogni valenza di 

 un atomo del metallo stesso in un elettrolita, avremo subito il prodotto dì M , 

 cioè la densità del vapore luminoso in studio. 



Discuteremo in seguito, di fronte ai risultati sperimentali, se le consi- 

 derazioni precedenti potranno essere applicate alle righe da noi studiate; 

 per ora osserviamo brevemente i vantaggi che tale metodo può, nella maggior 

 parte dei casi, presentare su quelli già proposti e usati per la deduzione 

 delle stesse costanti della teoria. 



N = 



(9) 



= Andl- , 



m 



(') Voigt, Magneto- uni Elektro-optik, pag. 107. 



