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tilla, il quale serviva a caricare una batteria di condensatori di capacità di 

 circa 0,08 microfarad, che scaricandosi attraverso una conveniente autoin- 

 duzione (calcolata circa 0,001 henry) producevano una serie di scintille lu- 

 minosissime fra gli elettrodi. La scintilla avveniva nell'interspazio dei poli 

 di un elettromagnete di Weiss da cui le punte dello spinterometro erano 

 isolate da sottili fogli di mica. 



Uno dei nuclei dell'elettromagnete era opportunamente forato per l'esame 

 longitudinale ; l'altro nucleo venne invece scelto massiccio. Il foro del nucleo 

 forato era di circa 2 cm. di diametro: si restringeva però a circa 5 mm. 

 alla estremità polare. La scintilla aveva una lunghezza di circa 2 mm. e si 

 poteva ragionevolmente ritenerla immersa in un campo uniforme ('). La luce 

 emessa perpendicolarmente al campo veniva raccolta da una lente e mediante 

 una serie di tre prismi a riflessione totale, condotta a produrre- un'immagine 

 reale della scintilla a qualche distanza dalla fenditura. 



La luce emessa secondo le linee di forza attraverso il foro dell'elettro- 

 magnete era condotta anch'essa, dopo avere attraversato un obbiettivo a pro- 

 durre un'immagine della scintilla immediatamente sotto a quella fornita dalla 

 luce trasversale. 



Con opportuna manovra delle lenti e dei prismi non era difficile con- 

 durre le due immagini in uno stesso piano verticale e immediatamente con- 

 tigue. Di queste due immagini una lente a fuoco piuttosto lungo (60 cm. 

 circa) produceva un'immagine virtuale, necessariamente un po' ingrandita, a 

 una certa distanza dalla fenditura. Questa distanza era scelta in modo che 

 il reticolo desse un'immagine stigmatica della sorgente luminosa e aveva 

 quindi per effetto che, eliminato l'astigmatismo, gli spettri delle due luci non 

 si confondessero, e fosse possibile il confronto degli sdoppiamenti nei punti 

 corrispondenti delle due imagini. 



La disposizione qui indicata, che ha il vantaggio sopra le altre finora 

 usate di eliminare ogni lente dopo la fenditura, mi è stata suggerita da un 

 articolo di F. L. Shirks ( 2 ) in cui è descritto un modo per potere usare col 

 reticolo il prisma di paragone. Per evitare che in conseguenza dell'astigma- 

 tismo i due spettri (lo spettro da confrontare e lo spettro di paragone) si 



(") In realtà l'uniformità del campo dell'elettromagnete era alquanto turbata in con- 

 seguenza del foro: ciò mi fu rilevato dalla costruzione degli spettri magnetici da me 

 eseguiti su consiglio del prof. A. Cotton, che, in una lettera che mi onora, ebbe a pren- 

 dere in esame le modalità di queste esperienze. Ma della piccolezza dell'effetto di tale 

 inomogeneità è facile convincersi, se si pensa che scintille così corte (ad onta del loro 

 lento periodo) vengono ben poco soffiate dal campo; e che l'esame dei clichés mi ha 

 dimostrato che, sebbene le varie parti della scintilla si venissero a trovare in regioni 

 diverse del campo, pur tuttavia lo sdoppiamento era sensibilmente costante in tutti i 

 punti della linea. 



( a ) On the astigmatism of Rowlands concave Gratings. Astron. and Astroph., 13, 

 pp. 763-761 (1894). 



