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interviene, ciò basta per escludere da sè l'applicabilità della teoria su cui 

 ci siamo fondati e che ne afferma la immobilità 



Prendiamo ad esempio il cliché n. 1. Da esso si ricava 



<T = 0,94(5) 10- 8 cm. 

 = 1,05(3) 10" 8 cm. 



In base a quanto si è detto, la differenza di frequenza delle linee 

 laterali del tripletto sarà — ~- e questo dovrà per la (8) essere espresso 



^0 



da yjjfi + w cioè y — — -fN 2 ; onde 



Ma 



X 0 = 516 . 10" 7 cm. ó: = 1,11 . IO -16 



li — 72. IO" 19 S 2 = 0,89 . IO -16 



4tt 2 e 2 = 3,6. IO 22 (??;—> =0,22 . 10~ 16 ; 



da questi dati si deduce 



N 2 = 10,8.10 22 N = 3,3.10 u . 



Per quanto si è detto, questo dovrebbe essere il valore della dissim- 

 metria del tripletto. Tradotto nella scala delle lunghezze d'onda N risulta 



0,4. IO" 8 cm. 



Misure dirette della dissimmetria del tripletto hanno invece fornito come 

 suo valore al più 



0,03 . IO" 8 cm. 



L'enorme differenza fra il valore calcolato e il valore trovato conduce 

 dunque a ritenere che alle linee da noi prese in esame non si possa appli- 

 care la teoria ordinaria e quindi il nostro metodo di calcolo. Esse sono da 

 ascriversi a casi anomali di fenomeno Zeeman. 



Un resultato importante si può dedurre da questa conclusione; ram- 



mentiamo che si cercò di spiegare il valore anomalo del rapporto — tro- 



ifrp • iihf.it. -m* lii sa.»- Witho't ■ \ W?. wmli 



vato per queste righe (e per molte altre) coll'ammettere che nell'interno del- 

 l'atomo il campo magnetico abbia un valore diverso da quello del campo 



(') Voigt, Jllagneto- uni Elektrooptik, pag. 92. 



