Le equazioni (3) e (4) esprimono implicatamente che i vincoli concorrono ri- 

 spettivamente ne' medesimi nodi prima e dopo la deformazione. 



Supponiamo che ciascun vincolo l m n sia omogeneo in tutta la sua estensione 

 e di forma prismatica; siano Q mn la sua sezione, E mn il modulo di elasticità corri- 

 spondente ; la resistenza all'allungamento X,„ n sarà espresso da 



E n 



Designeremo per s m „ il coefficiente 



E 0 



J - J <m n lifiiM 



l. 



di X m » e lo chiameremo in 



generale Coefficiente dì resistenza la quale denominazione si applicherà anche 

 al caso in cui il vincolo non fosse prismatico ed omogeneo purché le resistenze siano 

 proporzionali agli allungamenti o ristringimenti supposti sempre piccolissimi. — Così 

 T m n essendo la tensione del vincolo l m „ si avrà 



(5) 



* m n £n 



Considerando separatamente ciascun nodo m, le forze estrinseche ed interne che vi 

 sono applicate dovranno farsi equilibrio; in conseguenza si avranno per il sistema 

 elastico in questione le Sp equazioni di equilibrio seguenti dove 2 indica la somma 

 determini consimili ; 



X m ■ 2c„, n X nl )j. COS © m n 2 c m n X m n 



CC n CO. t) 



(6) 



Y m . — ■ 2 £ H ( ^ Ani n Cos 9 m a — 2 £ m n Xm « 



Z m 2 £ m « Xm n COS. <p, n n 2 c m n X m n 



ih — V» 



Da queste equazioni , avendo riguardo alle precedenti (1) e (2), si ricavano facil- 

 mente tra le forze esterne, le seguenti equazioni d'equilibrio indipendenti dagli al- 

 lungamenti X ed, in conseguenza, dalle reazioni elastiche interne del sistema; 



(7) 



2 X =o ; 2 Y — o ; 2 Z = o; 

 2 (Xy— Yx) :=o; 2 {Z x — Xz) 

 2 (Yz — Zu) =o : 



= o ; 



