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come al solito, il potenziale dello strato elettrico rispetto all'indicato punto; avremo 

 la seguente formula 



giacché sappiamo, che la derivata di V riguardo ad ognuna delle coordinate, rappre- 

 senta la componente di F, parallela rispettivamente ad ognuno dei tre assi. Questa 

 formula rispetto al sistema ortogonale delle coordinate, si riferisce ad una situazione 

 qualunque di esso; ma collocando tale sistema in guisa, che l'asse delle x coincida 

 colla normale 0 P alla esterna superficie del medesimo strato elettrico nel punto P, 

 allora l'equazione generale precedente, si ridurrà nella 



— — F, donde dV= Fdx. 

 dx 



d V 



Imperocché in tale caso le due componenti, una -— parallela all'asse della y, 



dy 



d V 



l'altra parallela all' asse delle z, ed ambedue normali a quello delle x, non 



dz 



possono aver luogo, trattandosi di un sistema ortogonale; perciò 

 dall'ultima equazione, integrando, avremo 



V = [Fdx. 



Ora poniamo, che la origine del sistema sia collocata in 0, dove la normale al 

 punto P, interseca la intorna superficie dello strato elettrico, ed estendiamo l'inte- 

 grale a tutta la ertezza p del medesimo, avremo 



P 



Fdx. 



Qui è da riflettere, che il potenziale V, si riferisce sempre ad un punto, avente la 

 unità di massa. Però nel caso concreto, quel punto cui si riferisce il potenziale, non pos- 

 siede realmente la unità di massa; perchè se la possedesse, avrebbe una densità infinita, 

 lo che non può verificarsi. Adunque nel caso concreto il punto in proposito dovrà pos- 

 sedere una massa diversa dalla unità, laonde invece della (1) dovremo avere la 



(2) V'= q i P Fdx, 



«.' 0 



