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essendo q una costante, dipendente dalla massa del punto stesso. Quindi possiamo 

 immaginare che i diversi punti, cui si riferiscono i diversi V, sieno tanti cubetti 

 collocati lungo la normale OX, in guisa da formare un prisma di altezza p, e di 

 base w, l'una e l'altra infinitesima. Paragonando fra loro le (1) e (2), si avrà l'altra 

 seguente 



(3) V' = qV. 



Dopo ciò chiaro apparisce che q y F dx rappresenta la forza, colla quale la 



base superiore dello stesso prisma, spinge contro 1' aria. Dunque la (3) stabilisce 

 quanto volevamo dimostrare: cioè che il potenziale, relativo ad un 'punto della su- 

 perficie superiore dello strato elettrico, è proporzionale alla repulsione, ovvero alla 

 spinta o pressione, che dal prisma medesimo si esercita contro l'aria. Questa pres- 

 sione viene denominata tensione, tanto da Maxwell, quanto da Lamé, ambedue fisici 

 matematici; e nella dimostrata proporzionalità consiste, l'essere il potenziale sinonimo 

 di tensione. Inoltre poiché fu dichiarato da Laplace, e pubblicato da Poisson, come 

 già dicemmo, cioè che la forza F risulta proporzionale alla ertezza dello strato sot- 

 toposto all'elemento spinto, proposizione che noi dimostreremo nel seguente para- 

 grafo, perciò sarà 



F-- hx, 



essendo h una costante; quindi dalla (2) avremo 



/ P lì 



V = Hi xdx = — p\ 



rappresentando H un'altra costante. Dunque torniamo a concludere che la repulsione 

 V, posseduta da un punto della esterna superficie dello strato elettrico, ossia la 

 elettrica tensione in questo medesimo punto, è proporzionale al quadrato della er- 

 tezza dello strato medesimo nel punto stesso. 



Il Briot, pur esso determina la pressione (v. Théorie mécanique de la chaleur; 

 Paris 1869, p. 210), che ciascun punto di uno strato elettrico esercita contro un 

 mezzo isolante, trovandola proporzionale al quadrato della carica corrispondente a 

 quel punto. 



Murphy non usa la parola tensione, ma bensì pressione (pressure), contro l'aria; 

 ed egli pure dimostra essere questa proporzionale al quadrato della indicata ertezza 

 (Elementari/ principales of the theories of electricity, ecc. Parte 1, Cambridge 1833, 

 pag. 66), e già vedemmo, che secondo il fisico matematico Lamé, in questa pressione 

 consiste la elettrica tensione. 



§ 5. 



Per giungere a valutare generalmente la tensione, che tutto uno strato elettrico 

 esercita su qualsiasi punto D della sua spessezza A b (fig. 2 a ), incominciamo dal 



