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PARTE PRIMA — Forma sferica. 

 § 9- 



Abbiasi un coibente armato, composto di due sfere metalliche M, N, (fig. 6), 

 concentriche, ed isolate, le quali comprendano uno strato d'aria fra loro. Esprimano 

 -+- Q e — Q, le rispettive cariche, una inducente, l'altra indotta di prima specie; 

 rappresenti RAS la superfìcie dell'armatura interna M, sulla quale si trova distribuita 

 uniformemente la carica inducente -t- Q, che si potrà immaginare tutta raccolta nel 

 centro C dell'armatura stessa. Questa carica induce sulla interna superficie BGrH 

 dell'armatura esterna N, una carica già espressa con — Q 4 , e distribuita essa pure 

 uniformemente sulla interna superficie stessa. La carica medesima potrà essa pure 

 considerarsi tutta raccolta nel centro C comune ad ambedue le sferiche armature. 

 Sappiamo inoltre, che sulla esterna superficie D dell' armatura N , deve trovarsi, 

 uniformemente distribuita, una carica elettrica -+- Q 2 , omonima della inducente; vale a 

 dire indotta di seconda specie, che deve uguagliare numericamente la indotta di 

 prima — Q t , cosicché si ha — Q t -+- Q 2 == o. 



Consideriamo un punto pt, posto nell' interno dell'armatura N , rappresentiamo 

 con d la distanza del punto stesso dal comune centro C. La carica inducente Q, 

 distribuita uniformemente sulla superficie RAS dell' armatura interna M , farà sul 

 punto //, un'azione rappresentata da 



" + ~ d*.' 



La carica indotta di prima specie — Q ( , distribuita uniformemente sulla interna 

 superficie sferica BGH dell'armatura N, farà sul punto stesso /jt, un'azione, rap« 

 presentata da 



_ Q, 

 d*' 



Il principio, già ricordato, che Poisson pel primo introdusse nella elettrostatica ( l ), 

 come necessario e sufficiente, a stabilire le condizioni di equilibrio dell'elettrico su 

 i corpi conduttori, consiste nel seguente. Abbiasi un qualunque sistema di corpi 

 conduttori, tutti, od alcuni soltanto caricati di elettricità, i quali s'indurranno scam- 

 bievolmente. Per l'equilibrio elettrostatico in questo sistema , è necessario ed è suffi- 

 ciente , che la risultante delle azioni di tutti gli strati elettrici , sopra qualunque 

 punto, posto nell'interno di ciascuna massa conduttrice, sia zero. 



Secondo questo principio la carica -+- Q 2 omonima della inducente +Q, e di- 

 stribuita uniformemente sulla esterna superficie D, dell'armatura N, non agirà in 

 verun modo sul considerato punto \x, perchè collocato entro l'armatura stessa. Inoltre 



Q Q 



pel principio riferito, dovrà la somma delle altre due azioni elettriche e — - r 



d d 



sul punto medesimo ,u, essere nulla; e perciò dovrà verificarsi la 

 ( l ) Mém. de Flnstitut. impérial de France; Paris, année 1811, p. 3 e 7. 



