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plicissimo ragionamento resta dimostrato, che la influenza elettrica non traversa le 



masse conduttrici. . 



Il secondo principio sopra indicato, viene contraddetto dalla sperienza, come già 

 da me fu dimostrato in più guise, e come lo sarà da molte altre mie sperienze non ancora 

 pubblicate, dalle quali siegue, che la indotta di prima specie risulta priva sempre 

 di tensione, quindi priva della facolà di neutralizzarsi colla elettricità contraria; 

 poichèjla indotta di prima specie, finche rimane tale, agisce soltanto coll'attrarre la 

 sola inducente, pel principio della vicendevolezza di azione. Però debbo apertamente 

 dichiarare, che non abbiamo affatto bisogno d'invocare la indicata mancanza di. pro- 

 prietà nella indotta di prima specie , per giungere a dimostrare quanto ci siamo 

 proposti, cioè che la elettrica influenza non traversa le masse conduttrici, come ora 

 vedremo. 



§ 11. 



Dietro il primo principio dobbiamo ammettere l'equazione (a,); però dobbiamo 

 soddisfare ad essa in guisa, da non trovarsi contraddetti dalla sperienza. L'equazione 

 medesima può essere soddisfatta in tre modi, cioè 1° ponendo Q = Q t ; 2° ponendo 

 Q — Q 4 — o; 3° ponendo d = oo . Il primo di questi modi fu ammesso da molti, 

 e fra questi vedemmo che si debbono annoverare Faraday , Briot , Belli , Murphy, 

 Thomson, e Betti. Perciò dai medesimi fu asserito, che in un coibente armato e chiuso, 

 la inducente Q eguaglia in quantità la indotta di prima specie Q r Ma ciò si oppoue 

 alla sperienza, la quale dimostra, che in ogni caso, la inducente supera sempre in 

 quantità la indotta, sia di prima, sia eli seconda specie. Dunque dobbiamo escludere 

 che alla (a,) possa nel modo primo soddisfarsi. Deve ancora esludersi la soddisfa- 

 zione della (a,) col secondo modo; giacché le cariche Q, e Q t non possono riguar- 

 darsi nulle. Però siccome alla (a t ) deve soddisfarsi, perciò dovrà il terzo modo soltanto 

 essere adottato unicamente a tal fine. Per tanto dovremo concludere che alla (a,) 

 si può soddisfare soltanto perchè le due azioni 



Q_ Q, 



sul punto considerato /x, sono come se agissero a distanza d — oo , vale a dire a 

 distanza infinitamente grande dal punto medesimo, non ostante che in realtà le cariche 

 Q e Q t si trovino a distanza finita dal punto stesso. Ciò significa che la (a 4 ) dovrà 

 verificarsi, dall'essere del tutto nulle separatamente le azioni della inducente Q , e 

 della indotta Q, sul punto jt/,, lo che ci conduce a stabilire 



/ \ Q Q, 



(a >> -¥ = °> ir=°- 



Ora è chiaro che l'annullamento di ognuna di queste azioni, dovrà verificarsi 

 esclusivamente, o perchè la elettricità non possiede tensione, cioè non possiede facoltà di 

 indurre; o perchè possedendola, non può questa facoltà traversare le masse conduttrici. 



Q 



Ma considerando la elettricità inducente , vale a dire l'azione — , sappiamo dalla spe- 



et 



ìienza, che questa, essendo libera, possiede in atto le facoltà tutte che appartengono 

 all'elettrico libero. Dunque 1' aziono della stessa inducente , sarà nulla sopra qua- 

 lunque punto a, unicamente perchè non può la medesima traversare le masse con- 



