duttrici. Considerando poi la elettricità indotta di prima specie — f , sappiamo dalla 



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sperienza, che questa non è affatto libera, ed è invece del tutto dissimulata, cioè 

 non possiede in atto le facoltà che costituiscono la essenza dell'elettrico libero , e 

 perciò l'azione sua dev'essere pure nulla su qualunque punto ft, Ma se taluno vo- 

 lesse ostinarsi a credere, che la elettricità indotta di prima specie possiede la facoltà 

 inducente, ossia possiede tensione, dovrà sempre ammettere, in virtù delle (aj, cioè 

 da quanto fu stabilito per la verificazione di esse, che 1' azione della indotta me- 

 desima non traversa le masse conduttrici. 



§ 12. 



Da'quanto abbiamo esposto fin qui, concludiamo, che dovendosi ammettere la (aj, 

 e dovendosi essa conciliare colla sperienza, V unico mezzo per ciò fare , consiste 

 nel l'ammettere, non potere la facoltà influente della elettricità, traversare le masse 

 conduttrici: e che perciò se pure la indotta di prima specie potesse indurre, ovvero pos- 

 sedesse in atto le facoltà della sua contraria, neppure potrebbe l'azione sua traversare 

 le masse conduttrici. Ripetiamo che ciò si accorda perfettamente colla dottrina di 

 Faraday, il quale anch'esso ritenne, non potere la elettrostatica influenza traversare 

 le masse conduttrici (') , e prima di lui fu ciò riconosciuto dagli accademici del 

 Cimento ( 2 ). Però Faraday ammette questo fatto a condizione, che le masse condut- 

 duttrici comunichino col suolo; ma noi crediamo che questa condizione non sia ne- 

 cessaria, e che il fatto avvenga egualmente, anche quando le masse conduttrici sieno 

 isolate. 



PARTE SECONDA — Forma qualunque. 

 § 13- 



Dopo quello che abbiamo dimostrato nella prima parte di questa memoria, per un 

 coibente armato e chiuso, ma di forma sferica, si potrebbe senza più concludere, che 

 se il coibente ìd proposito fosse di forma qualunque, si dovrebbe anche in questo caso 

 verificare, che la influenza elettrica, ovvero la elettrostatica induzione, non traversa 

 le masse conduttrici. Imperocché non può concedersi, che la sola opportunità di forma, 

 possa permettere alla elettrica influenza di traversare tali masse ; cosicché questo 

 traversamento, che non può verificarsi per la forma sferica , riescir potesse per 

 un'altra forma. Però voleudo avere una conferma di quanto fu concluso, passiamo a 

 generalizzare la precedente dimostrazione, supponendo che le armature di un coibente 

 chiuso, abbiano forma qualunque ( 3 ). 



Consideriamo per tanto un coibente armato, composto di due armature metal- 

 liche chiuse M, N, (fig. 7), isolate tra loro, e contenute una dentro l'altra. Si ritenga 

 come nella precedente prima parte, che l'azione totale dell' elettrico deve risultare 

 nulla, tanto rispetto ad un punto compreso nella massa metallica M, quanto nella N. 

 Ora è chiaro, che sono da considerare tre diversi strati elettrici , dei quali uno 



( 1 ) Archives des scien. pliys. et nat. de Genève 1856, p. 65, lin. 17. 



( 2 ) Saggi di naturali sperienze. Firenze 1667, p. 232. 



( s ) La parte analitica di questo secondo caso, trovasi pubblicata per estratto nei GompUs renditi; 



ixxviu. p. 901. 



