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di massa Q inducente, che trovasi distribuito sulla superficie A dell' armatura M : 

 Questa massa elettrica è cognita, ed induce sulla interna superficie B dell'armatura se- 

 conda N, un secondo strato elettrico di massa Q, indotta di prima specie, ma di natura 

 con traria rispetto quella di Q. Finalmente si avrà sulla esterna superficie C del- 

 l'armatura stessa N, un terzo strato elettrico Q 2 indotto di seconda specie , che 

 sarà di natura omonima a quella di Q inducente, dovendo essere Q t Q s = o, 

 e tutto ciò come nella precedente prima parte. 



Per maggiore semplicità poniamo, che lo strato elettrico, distribuito sulla 

 esterna superficie C dell'armatura N, sia stato disperso nel suolo, e consideriamo 

 in primo luogo nell'armatura M un qualunque punto p. Questo non riceve azione 

 di sorta, perchè secondo il noto principio di Poisson, più volte citato, la risul- 

 tante delle azioni, provenienti dagli strati elettrici A e B, si annulla sul me- 

 desimo punto. Per quanto poi riguarda la seconda massa metallica, ovvero l'ar- 

 matura N, si vede che anche per essa deve aver luogo altrettanto. Imperocché 

 le indicate due azioni elettriche, sopra un qualunque punto, preso nell'interno del- 

 l'armatura stessa, e provenienti dagli strati elettrici A .e B, debbono, secondo il 

 principio più volte ricordato, avere una risultante nulla sul punto stesso. Da 

 ciò discende, che neppure sopra qualsiasi punto di questa armatura N, ha luogo 

 veruna elettrica totale azione. 



Fissiamo un punto P nell' interno dell' armatura N , riferendo tutto ad un 

 sistema ortogonale di tre assi OX, OY, OZ, colla origine loro in 0, e poniamo 

 che quello 0 X delle ascisse X passi per lo stesso punto P , mentre oc rappresenta 

 l'ascissa, ovvero la distanza che intercede fra questo punto, e la origine 0 degli 

 assi. Consideriamo unicamente l'azione totale elettrica ovvero inducente degli strati 

 A e B sul punto stesso P, ed anche sopra quei punti , che nell' armatura me- 

 desima, trovansi collocati sopra una superficie sferica di raggio a; cosicché la di- 

 stanza loro oc dalla origine indicata, non debba mai variare. La conclusione cui 

 giungeremo si deve riferire soltanto a questi punti, e ciò basta per gli altri. 



Le coordinate costanti del punto P sono 



x == oc, y = o, z = o; 

 quelle poi di qualunque punto p dello strato elettrico A, saranno x, y, z. Inoltre 

 chiaro apparisce che, considerando il parallelepipedo rettangolare FBCHPp, formato 

 (fig. 8) sulla Pp come diagonale, la distanza d del punto p dalla origine 0, 

 dovrà esprimersi con 



Yp — d=:if [(oc — xf y* 4- *•]. 

 Nel triangolo F p P rettangolo in F, si chiami u l'angolo, formato dalla ipo- 

 tenusa Pp coll'asse delle ascisse, ovvero colla FP, avremo 



pP: FP = 1: cos. u, 



, \ FP a — x. 



donde cos.w = = — - — . 



pP d 



Kappresentiamo con PQ la intensità della forza elettrica, la quale agisce lungo 

 la Pp, in ragione inversa del quadrato della distanza, fra i due punti P, p; sarà 



