ove dm rappresenta la massa dell'eleménto elettrico in p. Ognuno poi vedrà es- 

 sere F' P la componente della forza PQ, diretta parallelamente all'asse delle ascisse. 

 Per tanto dal triangolo Q ¥' P, rettangolo in F, abbiamo 



dm -, v 



— FP=s l: cos.w 

 donde F'P 



cos. u =• 



'dm\ 

 JdP) 



Uguagliando fra loro i due trovati valori di cos. u, avremo 



F'P __ a — £c 



/dm\ ' d 



w 



.quindi la elementare componente lungo le ascisse X sarà 



¥ > P = dm. 



d 3 



Noi riguardiamo la densità dell'elettrico in ogni punto sempre la stessa, ma riguar- 

 diamo variabile l'accumulazione di esso, nei diversi punti di una superficie condu- 

 cente, che abbia diversa curvatura nella sua estensione. Per tanto lo strato elettrico di- 

 stribuito sopra una superficie conducente, avrà diversa ertezza, od accumulazione di- 

 versa, negli elementi suoi di curvatura diversa; ma per tutto avrà la stessa densità, 

 che rappresenteremo con §; quindi sarà 



dm = § x dy dz. 



Eliminando tanto la distanza d, quanto 1' elemento dm dalla precedente formula, 

 otterremo § (se — x) dx dy dz 



(*-xy + f+z>p 



Perciò la risultante X di tutte le componenti elementari, che procedono da ogni ele- 

 mento della massa elettrica induttrice, distribuita sulla superficie A dell'armatura M, 

 ed agente sul punto P, collocato dentro l'armatura N, sarà espressa da 



(« — x) dx dy dz 

 jj« _ x y — y * z * ^ 



ove i limiti degl'integrali, sono quelli stessi dello strato elettrico inducente. 



§ 14. 



Ora passiamo a sviluppare il secondo membro di questa equazione, secondo le 



potenze ascendenti di — ; ed a tal fine avremo 

 oc 



a — x a — ab 



( a 3 ) X = § t | -.i r a 



[(« — x) % + y* + z*Y % jje' + + 2<xx h- a' J /j 



