correre alla dissimulazione della indotta di prima specie, non autorizza punto ad 

 ammettere l'nssersione di questo illustre fisico. Del resto è poi certo che Faraday 

 non abbia riconosciuto la dissimulazione della indotta di prima specie S. Non ab- 

 biamo verun argomento per negare a Faraday questa cognizione, mentre dall'asserto 

 suo, forse ne avremmo quanto basterebbe, per credere che la possedesse. Ma inte- 

 ressa molto per la elettrostatica, potersi a buon diritto concludere dalla sperienza 

 medesima, che la influenza elettrica, diretta sopra un corpo, difeso da un inviluppo 

 metallico non isolato, non produce verun effetto sul corpo stesso. Ciò vale a dire 

 che se fra un corpo inducente A, ed un altro qualunque C nello stato neutrale, 

 interpongasi un conduttore non isolato B, in guisa che tanto A quanto C, vengano 

 dallo stesso B ecclissati reciprocamente, il corpo C non riceverà azione diretta 

 veruna, ne dall'inducente A, ne dall'indotto B. La sperienza in più guise dimostra 

 ciò essere indubitatamente vero. 



§ 18- 



Possiamo anche valerci della formula di Greeu, per dimostrare speditamente, che la 

 influenza elettrica non traversa le masse metalliche, come già dalla sperienza rico- 

 nobbero il celebre Faraday, e prima di lui gli accademici del Cimento. Sieno a questo 



fine q 1 , q 2 , q 3 , delle masse di elettricità isolate, poste nell'interno di un corpo AB 



conduttore (fig. 9), cioè tutto metallico e chiuso, il quale inviluppi le indicate masse, 

 che per maggiore semplicità supponiamo tutte della stessa natura. Queste cariche 

 omonime, agendo per induzione sulla interna superfìcie del supposto inviluppo con- 

 duttore AB, vi produrranno uno strato elettrico indotto di prima specie, la massa 

 del quale verrà espressa da Q t , e sarà eteronima di quella inducente. Quindi sulla 

 esterna superficie dello stesso inviluppo sarà distribuito , per effetto della elettrica 

 repulsione, ovvero tensione, uno strato elettrico, di cui la massa verrà espressa da 

 Q 2 , ed avrà natura omonima della inducente stessa. 



Indichiamo con punteggiatura una superficie chiusa S, dentro la ertezza dell' invi- 

 luppo AB, fra le due superficie dalle quali esso è limitato, una interna, l'altra esterna, 

 ed applichiamo a questa superficie la formula 



nella quale V rappresenta il potenziale di tutta la massa elettrica Q, agente secondo 

 la legge di Newton (*); mentre lo stesso V rappresenta pur anco una superficie di 

 livello, laonde avrà esso un valore costante in tutto il corpo AB, ossia dovrà stabilirsi 



V = costante, 



quindi avremo 



dY__ 

 ds 



donde 



(a T ) • . Q = 0 . 



( l ) V. Charles Briot, Théorie Mecanique de la chaleur. Paris 1869, p. 217 ... . 223. 



