E poiché chiamammo Q tutta la massa elettrica, che agisce su qualunque punto 

 della S, perciò sarà 



Q = Q, -f ?i ( u-^^ ••••=o, 



donde 



(a 8 ) • • Q, =?-(?, -^ft ■+■ 0, ■••■•)■ 



Si osservi che non dobbiamo tener conto dell' altra massa elettrica Q 2 , indotta di 

 seconda specie, non avendo questa verun effetto sul punto considerato, a motivo che 

 per ipotesi esso trovasi al disotto dello strato elettrico di massa Q r Per tanto 

 dalla (a T ) concludono i fisici matematici, che in un coibente armato e chiuso, la indu- 

 cente q l -*- q t -+- q 3 -+- q k -+- eguaglia numericamente la indotta Q r 



Il sistema rappresentato (fig. 9), è veramente un coibente armato e chiuso di 

 qualunque forma, nel quale il coibente viene costituito dall'aria contenuta in esso, 

 l'armatura interna viene costituita dai corpi su i quali si trovano le cariche di elet- 

 tricità q ir q t , q 3 , , mentre l'armatura esterna consiste nel corpo metallico AB. 



Però la conclusione (a 8 ) che deducono i fisici matematici dalla (a f ), non si accorda colla 

 sperienza; la quale, come già dimostrammo in principio di questa memoria, se con 

 ogni esattezza venga eseguita, ne mostra, che anche in un coibente armato e chiuso, 

 la inducente supera in quantità la indotta. Perciò concludiamo a buon diritto, che 

 la (a 8 ) è una soluzione analitica, ma non fisica della (a 7 ). Inoltre dobbiamo riflettere 

 che la (a T ), ossia la 



(a.) • • • • ■• • • Q, 9, -+- q, -+- q 3 = o, 



da cui discende la (a 8 ) , deve necessariamente soddisfarsi, perchè consiegue dal 

 principio 



dV 

 ds 



che si verifica sempre sperimentalmente, cioè dall'essere zero la influenza elettrica 

 sopra-un punto, abbastanza difeso, mediante masse conduttrici, dalla influenza stessa. 

 Ma la sperienza non consente che la (a 7 ) sia soddisfatta dalla (a 8 ); dobbiamo quindi 

 trovare un altro modo a soddisfarla. Per tanto, conforme a quello che già di- 

 chiarammo, e concludemmo nei precedenti simili casi , questo altro modo consiste 

 nel ritenere, che il significato della (a 9 ), riguarda l'effetto delle cariche Q lS e q- -+- 

 (7 a Qs ~ t ~ su ^ punto considerato. Inoltre poiché 1' effetto medesimo è come se 

 tali cariche non esistessero, ovvero come se fossero collocate infinitamente lontane 

 da quel punto, perciò la (a 9 ) dovrà essere soddisfatta dal porre in essa 



( a io) Qi = o, e q l q t -+- q 3 -+- = o. 



Ciò, se bene riflettasi, presenta una soluzione tanto analitica, quanto fisica della (a s ); 

 poiché queste due cariche, sebbene in realtà non sieno nulle, però riguardo all'effetto 

 loro complessivo, esso è come se le medesime non esistessero , ed il supporle tali 

 riguarda solamente l'effetto loro sull'indicato punto. Perciò questa supposizione, in- 

 dispensabile a fine di soddisfare alla (a 9 ) senza contraddire alla sperienza, ed asso- 

 ciata colla reale esistenza delle cariche indicate , conduce a concludere, che la in- 

 fluenza elettrica è tale riguardo al dato punto, quale sarebbe se quelle cariche non 

 esistessero. Ma questo concetto, implica la impossibilità che la detta influenza tra- 



