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Ora prego l'Accademia perchè voglia permettermi, che colla presente memoria 

 discuta, quanto il prof. Govi espose nella precedente sessione, contro la teorica del 

 Melloni. Per fare ciò accuratamente, necessita premettere la dimostrazione sperimentale 

 di due lemmi, il primo dei quali ha 1' enunciato seguente : Quando un corpo è 

 difeso a sufficienza da un involucro conduttore, comunicante col suolo, niuna elettrica 

 induzione, praticata fuori dell'involucro stesso, potrà decomporre il fluido neutrale 

 di quel corpo ; che perciò rimarrà senza essere elettrizzato dalla influenza mede- 

 sima, non ostante che questa esista fuori dell'involucro, e che sia tenuta vicino ad 

 esso, quanto si vuole. 



§ 2. 



Dimostrazione del primo lemma. L'elettroscopio di Bohnenberger a pile secche 

 ABC, (fìg. 1), sia coperto da una campana di vetro MNP, comunicante col suolo, 

 per mezzo del filo metallico hq, e bagnata di acqua, perchè divenga ottima con- 

 duttrice. Un inducente C positivo, si avvicini quanto si vuole all'involucro condut- 

 tore NMP non isolato , il quale potrà essere anche un cilindro di rete metallica, 

 ma con maglie bastantemente anguste. Non ostante questo avvicinarsi dell'induttore 

 C all'involucro indicato , la foglia d'oro D dell'elettroscopio , non divergerà punto 

 dalla verticale : cioè il bottone A dell'istromento stesso , non sarà elettrizzato per 

 influenza. Però avverrà il contrario, se tolgasi la comunicazione col suolo all'involucro; 

 perchè in tal caso la foglia d'oro D divergerà verso quella delle due pile secche, la 

 quale alla stessa foglia d'oro presenta il polo di natura contraria della inducente. 



Il secondo lemma si enuncia nel seguente modo : L'aria nella quale si trova 

 un inducente, si elettrizza pur essa, per la influenza di questo ; e perciò le sue 

 malecole costituiscono un sistema eletrizzato, che induce necessariamente su i corpi 

 circostanti. Questa influenza elettrica, ovvero elettrostatica induzione dell'aria, che 

 il primo a riconoscere fu l' illustre Faraday (') , e che la maggior parte dei fisici 

 ancora non prendono a considerare seriamente , si è nominata dal fisico medesimo 

 induzione curvilinea, od anche induzione per linee curve ; ma forse si sarebbe 

 meno trascurata , chiamandola induzione dell'ambiente. 



Dimostrazione. Abbiasi un induttore C (fìg. 2), che supporremo, per fissare le 

 idee, caricato di elettricità positiva. Un pendolo ab, fisso nell'estremo superiore a, 

 sia posto al di sopra del medesimo inducente. Si formi questo pendolo con un 

 lungo filo di lino bagnato, comunicante col suolo, e porti all'estremo inferiore, una 

 pallina b di sambuco , dorata. Con questa disposizione della fìg. 2, il pendolo ab 

 rimarrà nella sua posizione verticale; perciò deve concludersi, che le attrazioni 

 dell'inducente sul pendolo medesimo, sono simmetriche attorno ad esso. Ma se una 

 lastra metallica pq (fig. 3) , di estensione sufficiente , comunicante col suolo, 

 s'interponga fra il pendolo ab, e l'inducente C in guisa, che il lato q, si trovi 

 presso a poco sulla verticale bq, tangente alla b: in tal caso avvicinando l'inducente C 

 alla pq per modo, che la tangente medesima prolungata, divenga pure presso a 

 poco tangente ad esso in d, il globetto medesimo subito divergerà dalla verticale, 



( l ) Experimental Researches, 2" edizione 1849, t. I, p. 381, 383, 384. 



