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prendendo la direzione ak. Questo solo fatto sperimentale , per chi bene vi ponga 

 mente , basterebbe a dimostrare la esistenza di una induzione per linee curve, ossia 

 la esistenza della induzione dell' ambiente. Ma perchè più facilmente si persuada 

 ognuno di questa verità, e della causa da cui procede; passiamo a dare maggiore 

 sviluppo, alla dimostrazione di questo secondo lemma. Le molecole coibenti dell'aria 

 circostante all' inducente C , rappresentate (fig. 4), come lo furono dallo stesso 

 Faraday (') , saranno tutte influite dal medesimo , ed ognuna di esse conterrà 

 tanto positivo quanto negativo, cioè sarà elettrostaticamente polarizzata. De La Eive 

 in conferma di ciò dice « Noi riconosciamo che avvi un fatto nuovo, acquistato 

 « alla scienza, quello della polarizzazione (molecolare) del corpo isolante (Traité 

 d'électricité, t. 1, Paris 1854, p. 140, li 19; vedi anche p. 445 e 446; ed anche 

 t. 2°, p. 5 — Veggasi pure Lecons élém. d'électricité, par W. Snow Harris. 

 Paris 1857, p. 51, 131, 179. Queste molecole agiranno per induzione sulla pallina b 

 del pendolo ab (fig. 4) , le quali per essere simmetricamente disposte rispetto al 

 pendolo stesso, non potrà esso concepire verun movimento. 



Prendendo a considerare nella disposizione della figura 3, l'effetto delle molecole 

 d'aria, polarizzate dall'inducente C; potremo assegnare la causa della divergenza del 

 pendolo ab. In fatti per la disposizione indicata (fig. 5), il globetto b non potrà vedere 

 la inducente C; quindi pel primo lemma, la metallica lastra pq, comunicante col suolo, 

 difenderà dalla induzione di C tutte le molecole dell'aria, collocate al disopra di pq, 

 dalla parte sinistra di chi osserva. Però quelle altre molecole, che si trovano al di 

 sopra della pq, ma però a destra di chi osserva, non saranno affatto difese dalla 

 stessa induzione. Esse diverranno elettrizzate per influenza, ed indurranno su quelle 

 ad esse vicine; queste sulle altre, e così di seguito. Da ciò discende che le molecole 

 d'aria rappresentate nella figura 5, e poste al disopra della pq, a destra di chi osserva, 

 essendo elettrizzate, attrarranno la pallina b, ed il pendolo divergerà dalla verticale 

 verso la destra di chi osserva, e prenderà la direzione ak. 



Dopo ciò chiaro apparisce che (fig. 6) avvicinando verticalmente al pendolo una 

 lastra metallica qh comunicante col suolo, e quindi portando sotto l'altra orizzon- 

 tale pq, ma di poca estensione, dovrà il pendolo ab per l'inducente C divergere dalla 

 sua posizione verticale a destra, od a sinistra di chi osserva, secondo che la me- 

 desima lastra verticale qh, si collochi alla sinistra, od alla destra dell'osservatore. 



Se poi si difenda il pendolo stesso con due lastre metalliche, comunicanti col 

 suolo, e di estensione sufficiente qh, e pq (fig. 7), una verticale, l'altra orizzontale, 

 e poscia si avvicini a quella orizzontale l'inducente C, tangente al lato q, il pendolo, 

 in vigore del primo lemma, non divergerà punto dalla verticale sua posizione. 



Se la pallina b del pendolo ab (fig. 8), si circondi con un cilindro metallico 

 h p q k comunicante col suolo, e sotto questo cilindro si avvicini alla sua base p q 

 aperta un inducente C, chiaro apparisce, per le precedenti sperienze, che il pendolo 

 medesimo rimarrà sempre nella sua verticale posizione di equilibrio. 



Questi risultamenti sperimentali, da me ottenuti, sono effetti di ciò che Faraday 



(') Lecons élém. d'électricité, par W. Snow, Harris. Paris 1857, p. 51, 131, 179. Vedi anche 

 Traité d'éléctricité par M. A. De La Rive. Paris 1854, p. 129.... 151. 



