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l'area abnB rappresenterà la carica positiva , omonima della inducente, sul ci- 

 lindro stesso , dovendo queste due cariche risultare tra loro eguali , senza potersi 

 neutralizzare. Ora 1° non è possibile ammettere, che due contrarie elettricità, pos- 

 sedendo ambedue tensione , possano trovarsi contemporaneamente sopra un ottimo 

 conduttore, vicinissime fra loro, cioè quasi a contatto 1' una dall' altra, e scambie- 

 volmente attraendosi, ma senza potersi neutralizzare insieme. Di più 2° sappiamo 

 dalla sperienza , che ponendo a comunicare col suolo l'estremo A dell'indotto, che 

 all'inducente più si avvicina, il qual estremo contiene carica negativa più di tutti 

 gli altri punti dell'indotto AB, tuttavia non si dissipa menomamente la carica ne- 

 gativa toccata makb, non ostante che sia chiamata dall'inducente C ad ascire; ma 

 invece questa carica si accresce, mentre si dissipa soltanto e totalmente , la carica 

 positiva banB non toccata. Questo fatto non si potrebbe logicamente spiegare, se non 

 si ammettesse, che la carica positiva, si estende anche sino al punto A, messo in comu- 

 nicazione col suolo, e che perciò il diagramma della fig. 18, non può rappresentare la 

 vera teorica della elettrostatica induzione. Infatti è del tutto evidente, che non può 

 disperdersi nel suolo quella elettricità, la quale non è stata posta in comunica- 

 zione con esso. Sappiamo 3° dalla sperienza, che delle due contrarie elettricità, 

 esistenti per induzione sull'indotto isolato, se l'inducente rimane costante, si disperde, 

 pel contatto dell'aria, la sola omonima inducente, non ostante che l'estremo A, cioè 

 quello più prossimo all'inducente, sia guernito di punte, le quali debbono favorire 

 la escita della indotta di prima specie. 4° Essendo l'inducente costante, la elettricità 

 indotta di prima specie, non è trasportata dall'indotto sull' inducente, ma bensì la 

 induttrice si trasporta, in talune atmosferiche circostanze, sull'indotto. I quattro fatti 

 riferiti ora, ed ottenuti senza impiego di coibente, dimostrano ad evidenza la falsità 

 dell'antica teoria sulla elettrostatica induzione; cosicché dovrebbero i fatti medesimi 

 bastare senz'altro, a convincere, chiunque sia scevero di pregiudizi, essere da pros- 

 crivere la teorica fin qui adottata dalla maggior parte dei fisici, per la spiegazione 

 del fenomeno sul quale discutiamo. 



Sperienza nona. Volendo rappresentare anche la teorica di Melloni con un dia- 

 gramma, si otterrà la fig. 19, nella quale la spiegazione dei fenomeni non è complicata, 

 come taluni pretendono, per non avervi bene posto mente ; ma è la più semplice 

 non solo, ma eziandio la più conforme alla sperienza, e perciò la più razionale. In 

 questo diagramma lo spazio compreso fra il cilindro e tutta la curva punteggiata, rap- 

 presenta la carica indotta di seconda specie, ovvero la omonima della inducente C, 

 mentre lo spazio compreso fra lo stesso cilindro e tutta la curva tratteggiata, rap- 

 presenta la carica indotta di prima specie, vale a dire la contraria della induceute C. 

 La indotta di seconda specie risulta completamente libera, e perciò dotata di ten- 

 sione; mentre che la indotta di prima specie, risulta interamente dissimulata, cioè del 

 tutto priva di quelle facoltà, che appartengono alla inducente libera, come alla indotta 

 di seconda specie. Con questa nuova teorica, rappresentata dalla fig. 19, si vede chiara- 

 mente: 1° perchè non si neutralizzano fra loro le due contrarie elettricità, le quali ad 

 un tempo si trovano sul cilindro indotto ; 2° si vede altresì chiaramente perchè, 

 mettendo in comunicazione col suolo 1' estremo A, il più vicino- all'inducente C, si 

 disperda soltanto la omonima della inducente del tutto libera, e non già la contra- 



