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« Che se nella h fosse H = 0 , i periodi sarebbero 

 0 , 2p , 2o) , 2p + 2a> , 2p — 2oì 



« Vi sono adunque in ogni caso delle costanti C indipendenti dal tempo 

 nel valore di M, e queste in generale non si annulleranno che per valori 

 speciali di co. Possiamo dunque dire: 



C) Facendo ruotare con velocità angolare qualunque, senza limi- 

 tazione di tempo, in un campo magnetico costante o periodicamente va- 

 riabile, fisso o rotatane un circuito nel quale scorra una corrente elettrica 

 indotta dal campo, si ha in generale una dinamo od un motore. 



« Se però per speciali valori di « la somma algebrica delle costanti C 

 dovesse annullarsi, l'apparecchio per quei valori perde la sua qualità di 

 dinamo o motore. Può però anche darsi che per altri valori speciali di ai. 

 alle costanti C inerenti al sistema per qualunque oì, altre se ne aggiungano 

 dovute al sincronismo. In tal caso aumenta il numero delle costanti C, ed 

 i valori di M corrispondenti costituiscono delle discontinuità nella M consi- 

 derata come funzione di u>. 



« Colle norme generali precedenti diventa facile decidere sulla natura dei 

 motori Thomson-Brown e Ferraris sopra esaminati. Nel primo si ha il campo 

 h = TL senwt, che ha il periodo w; il flusso Q> = Ahsen (o.ht~h<Po) na i periodi 

 eo-h<»i, oo — w,, e questi stessi periodi spettano quindi alla forza elettromo- 

 trice ed all'intensità i. Il prodotto hi avrà dunque i tre periodi co u 2m -+- 

 2co — Mi, e perciò il momento M, atteso il fattore cos(a) 1 ^ + y 0 ) avrà i cinque 

 periodi 0, 2w, 2w l5 2w -h 2m u 2a> — 2o3 X . Vi è dunque una costante C nel 

 valore di M, ed il motore è asincrono. Nel motore Ferraris il campo 

 h — Hsenco^ ha il periodo w; l'intensità i sincrona al campo ha pure il pe- 

 riodo (a ; dunque il prodotto hi ha i due periodi 0, 2« : quindi il momento 

 M ha i tre 2w + w h 2w — ia\, é y . Manca dunque lo zero, ossia la costante, 

 ed il motore non può essere che sincrono : ed infatti per avere periodi nulli 

 bisogna porre 2w + = 0, 2w — w, = 0, ossia assumere la velocità ango- 

 lare co l = ± 2m. 



» Quanto al concetto fondamentale di un circuito ruotante, mantenuto 

 fin qui, giova osservare che al concetto ristretto di una circonferenza ruotante 

 intorno ad un suo diametro normale alla direzione del campo magnetico, può 

 sostituirsi un concetto più generale senza pregiudizio delle deduzioni sopra 

 formulate. Infatti la circonferenza fin qui considerata sostituisce un magnete ; 

 ma per fare tale sostituzione non occorre una circonferenza completa, basta 

 anche una parte di circonferenza, un arco limitato, in cui si supponga esi- 

 stere una corrente. Un certo numero di tali archi limitati, anche se i loro 

 piani non passano per l'asse di rotazione, od i loro centri non cadono nel- 

 l'asse stesso, equivarranno sempre ad altrettanti magneti, le cui direzioni 

 passeranno per i centri degli archi e saranno normali ai piani degli archi 



