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P. J. STAMKART. DE INACTION CAPILLAIRE 



Nommons la quantité de liquide soulevée par la capil- 

 larité autour de la tige de l'aréomètre z, 



et la quantité de liquide soulevée le long des parois 



du vase z', 



Représentons la densité du liquide par D, 



le poids de l'aréomètre dans le vide par G, 



et supposons que celui-ci soit chargé, en outre , d'un petit 



poids égal à x. 



Pour trouver les conditions d'équilibre, supposons qu'à côté 

 du vase ABCD il s'en trouve un autre NOHI, parfaitement 

 égal au premier, et que les deux vases communiquent ensemble 

 au moyen du tube EDHG; représentons -nous , en outre, les deux 

 vases prolongés supérieurement jusqu'à l'extrême limite de l'at- 

 mosphère. L'action capillaire exercée le long du contour PQ sera 

 exactement égale à celle produite le long du contour ML. D'ail- 

 leurs, il doit y avoir égalité absolue entre les poids des masses 

 qui, dans les deux cylindres, s'élèvent au-dessus d'un même 

 plan horizontal FEGK. 



Enfin, soit la densité de l'air <î; 



la hauteur du baromètre B, 



la section transversale ou base de chaque vase. . . S; 



le volume de liquide contenu, dans chaque vase, au- 

 dessous du plan ZZ y et environnant le volume Yn y . . V'; 



la hauteur totale de l'atmosphère h y 



et la densité du mercure k. 



Le volume de l'air contenu dans 



ABPQ sera = h S — (V — V«) — z — z'. 



Le poids de cet air est . . &BS — (V — Y n + z) $ — z' â. 



Le liquide Y'-hz pèse (V H- z) D. 



L'aréomètre pèse G -h x. 



Par conséquent, le poids dans le vase ABCD (excepté z') 

 == k BS + G +x +V'D + s (D — ô) — (V — V w )<* — z 1 d. 



Dans l'autre vase ONHI nous trouvons: 



Air AS — z' , pesant A' BS — Mê\ 



liquide (excepté z') . =Y' -\-Y n , pesant (V' + V W )D. 



