144 C. H. C. GRINWIS. SUR LA THEORIE MECANIQUE DU SON. 



T, =-^-° C 2 ? + sin 2 k [r-a l) 



T, = 2j,2g ».G^ j 2 A (r-a «)! 



A 2 



(6) 



T 3 = 2 " 2 g2 C 2 5 - + sin 2 A (r-a f) 



S 



t 4 = c 2 1 i ~~ sin 2 ; ' (r-a ^ 



et, ici également, on voit que la valeur de l'énergie est constante 

 pour chaque moitié d'espace d'onde, variable pour chaque quart. 

 Pour l'énergie totale U = E + T, nous avons : 



__2 





Qo 





l 





_2 



2 



71 



Qo 





K 





J2 



2 



71 



Qo 



\J* | n "T'a Slïl lù K \T—a l)^ 



C 2 U.- 2 sin 2 k (r-a t)\ 



U 3 — 71 g0 -C a n +2 sin 2 k [r-a t) 



< 7 ) 



U 4 = 2 So C 2 \ n — 2sm2k {r-a l) 

 1 \ 



En représentant donc par U 0 l'énergie d'une onde entière, la 

 quantité d'énergie contenue dans \ d'onde est toujours comprise 

 entre 



ou entre 



1,64 (Uo) et 0,36 (|°) 



c'est-à-dire, entre 



5/ 



3 



(ï) «• à (5.) 



