C. H. C. GRINWIS. SUR LA PROPAGATION L1RRE DU SON. 157 



U dépend donc de la distance r , mais pour de grandes distances 

 elle se rapproche de plus en plus de 



valeur qui coïncide avec celle trouvée précédemment l ) pour 

 l'énergie constante dans un pareil espace d'onde à un instant 

 déterminé. 



Le fait trouvé en (9) , que l'énergie contenue dans l'espace normal 

 d'une onde diminue successivement, ne manque sans doute pas 

 d'importance. Quant à savoir jusqu'à quel point ce remarquable 

 résultat doit être expliqué par l'augmentation que la vitesse de 

 propagation de l'onde modifiée éprouve à mesure que r croît, ou 

 bien par une transformation de l'énergie des couches d'air dans 

 lesquelles les ondes se propagent, c'est une question que je ne 

 puis pas encore résoudre complètement. 



En présence de la grande complication du mouvement sonore 

 dans le cas dont nous nous occupons, je pense toutefois, pour 

 plus d'un motif, que la seconde des deux suppositions est la plus 

 vraisemblable. Je hasarde donc Y hypothèse que, pour un ton musical 

 régulièrement soutenu , dont le mouvement doit satisfaire à des lois 

 déterminées, l'expansion du son est accompagnée d'un dégagement 

 continu de chaleur, lequel diminue rapidement à mesure qu'on 

 s'éloigne de la source. 



3°. La répartition des deux sortes d'énergie. 



On parvient facilement à déterminer d'une façon rigoureuse la 

 quantité de chacune des deux sortes d'énergie dans l'espace normal 

 d'une onde à un moment donné. Pour l'énergie potentielle, nous 

 trouvons, comme précédemment 2 ): 



Q 3 



■jj ° n Q o q i 



(10) 



(H) 



L'énergie actuelle est: 



) Arch. néerl., X, p. 137. 

 ) Ibid., X, p. 136. 



