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H. A. LOUENTZ. 



Posant t) = 0, on déduit des trois dernières équations que 



^' I ^ ^' ^ ^ 



sont les composantes de la force électrique pour des électrons en repos. 



§ 5. Nous allons d'abord apjDliquer les équations obtenues à des phé- 

 nomènes électrostatiques. Dans ces phénomènes t> = 0 et J^' = 0, 

 tandis que le vecteur ^ est indépendant du temps. Pour déterminer ce 

 vecteur nous avons les équations 



^_^_o ^_^_n ^_^_o 



Des trois premières il résulte que 5' dépend d'un potentiel de 

 sorte que 



et la quatrième équation donne, pour déterminer ce potentiel, 



W-^ + ^^ + ^. = -T^^ 



Soit maintenant ^,9 un système dMlectrons qui n'ont pas d'autre mouve- 

 ment que la vitesse de translation commune p^; à ce système s'appli- 

 quent les équations précédentes. Imaginons un deuxième système Sq, 

 immobile, que Ton déduit du système S en rendant k fois plus grandes 

 les dimensions dans le sens de Taxe des tandis que les dimensions ne 



