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E. COHN ET P. ZEEMAN. 



En premier lieu nous avons supposé^ en calculant les indices de 

 réfraction^ que les oudes se propageaient dans un milieu latéralement 

 indéfini. Pratiquement une délimitation par des conducteurs métalli- 

 ques est pourtant nécessaire. Mais si la surface de délimitation a la 

 forme de deux cylindres concentriques^ le problème mathématique^, tel 

 qu'il se pose alors^ est encore soluble: on reconnaît alors que, pour les 

 nombres de vibrations en question et les conditions géométriques exis- 

 tantes, les forces électriques sont sensiblement perpendiculaires à Taxe, 

 et la vitesse de propagation des ondes est sensiblement la même que 

 pour des ondes indéfinies. On conclut d'ailleurs que tel est encore le 

 cas quand les ondes glissent le long de deux fils luétalliques parallèles, 

 et que le diélectrique traversé par le rayonnement (casu quo de l'eau) 

 n'est délimité latéralement, outre par ces fils métalliques^ que par des 

 parois mJtallkiues , parallèles aux axes des fils. Si au contraire les parois 

 métalliques sont remplacées par des parois isolmites (la matière de la 

 cuve et derrière elle Tair)^ Texpérience devra apprendre jusqu'à quel 

 point la propagation se rapproche encore de celle d'une onde indéfinie. 

 Nos premières expériences avaient pour objet la réponse à cette ques- 

 tion. Elle se rapportaient à des ondes dont la demi-longueur^ mesurée 

 dans Tair^ était 1^ = 188 cm. L'eau était contenue dans une cuve 

 de 66 cm. de long sur 39 cm. de large, qui fut remplie^ dans diverses 

 épreuves, à des hauteurs h = 18, 32 et :^S,5 cm.^ tandis que les fils 

 étaient situés à 10 cm. au-dessus du fond. Nous n'avons pas reconnu 

 de variation systématique de l'indice apparent avec l'extension de la 

 masse liquide. C'est pourquoi nous avons cessé de faire usage des 

 parois métalliques qui ne faisaient que compliquer la méthode opéra- 

 toire. Il est cependant incontestable que les données actuelles semblent 

 indiquer une légère variation de l'indice dans le sens attendu ^). 



La seconde question que nous nous sommes posée était celle de savoir 

 si la méthode opératoire antérieure garantissait l'existence dans Feau 

 d'une vibration unique, déterminée par la portion ah (fig.) des fils^ 

 limitée dans l'air. A cet effet nous avons donné à la première portion 

 php du ,,conducteur secondaire" la même forme qu'au ^conducteur 



^) Les nombres qai suivent se rapportent à toutes les séries d'expériences 

 à l'exception de la première série du tableau donné plus loin ; dans cette série 

 les dimensions étaient: longueur 51 cm,, largeur 35,5 cm., hauteur du liquide 

 28 cm.; et les fils étaient à 15 cm. au-dessus du fond. 

 Voir la conclusion! 



