THÉORIE SIMPLIFIÉE DES PHÉNOMÈNES^ ETC. 



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sont pas modifiées dans les directions perpendiculaires à cet axe'. Si de 

 plus nous posons que les éléments de volume correspondants de S et Sq 

 aient des charges égales, la densité Pq en un point Fq de est k fois 

 plus petite que la densité au point correspondant P de S, de sorte que 



1 



Po=tP- 



Si }j, z sont les coordonnées de F, les grandeurs x , y\ z , déter- 

 minées par (1), peuvent être considérées comme les coordonnées de I\. 



Dans le système en repos les composantes de la force électrique, que 

 nous appellerons sont déterminées par un potentiel, a;o; comme dans 

 ce système = 1, on a évidemment 



et le potentiel est lui-même déterminé par 



Cette équation, comparée avec [%), nous apprend qu'en des points 

 correspondants 



et par conséquent 



S'a,- = ^Qx-, u = ^oy, = ^*o-- 



D'après ce qui a été dit à la fin du § 4, il résulte de là que 



sont les composantes de la force électrique agissant dans le système S. 



Dans la direction de Taxe des on a la même force électrique que 

 dans 8q, mais les composantes parallèles aux axes des y et des z sont k 

 fois plus petites dans le système S que dans le système >iS'q. 



A Taide de ce résultat_, que j'ai déjà déduit antérieurement, toute 

 question d^ électrostatique, relative à un système mobile, peut être rame- 

 née à une question analogue relative à un système en repos; seulement, 



