THÉORIE SIMPLIFIEE DES PHENOMENES^ ETC. 



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vement de translation^ de sorte que Ci,^, û,/, sont les mêmes en tous 

 ses points^ on peut écrire pour p, dans le premier terme après le signe 

 d'égalité de Féquation (Ic)^ 



puisque p^^ est indépendant de 



§ 7. Si nous négligeons maintenant les divers termes dont il a été ques- 

 tion plus haut_, et que nous retranchons des équations celles que Ton 

 obtient en posant a et t> = 0^ nous obtenons les équations qui détermi- 

 nent le vecteur (qui n'existe pas dans Tétat d'équilibre) et le vecteur 

 5' — Comme est la force électrique dans Fétat d'équilibre et 

 que_, comme nous venons de le dire, 5' force électrique pendant 



le mouvement^ le vecteur — %\ sera Texcès de la force électrique 

 pendant le mouvement sur la force électrique primitive^ et il est clair 

 que nous n'avons affaire qu'à cette force 5' — S'o^ puisque les forces %\ 

 sont incapables de produire un mouvement des électrons. 



Remplaçant maintenant — %\ par nous obtenons les équations 

 suivantes : 



^,.'S'=_,.r^(«..| + a„| + a4-J>.. .(I.) 



J)iv'^'=0, (Ild) 



W-^—'^.'^ ™ 



Nous admettrons en outre que les électrons sont si petits qu'il est 

 permis de ne pas tenir compte de la différence des temps locaux en divers 

 points d'un même électron^ de sorte que le déplacement p- ex , qui 

 doit être pour les divers points une même fonction du temps t, peut 

 également être considéré comme la même fonction de t^ pour tous. 



Les équations (Ij) — (I^d) ont maintenant tout à fait la même forme 

 que celles relatives à un système sans translation; elles s'appliqueraient 

 à un tel système si /' était le temps général, a)\ y' , z les coordonnées 

 par rapport à des axes fixes, py la densité, a le déplacement, S^' la force 



