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W. H. JULIUS. 



de la photosphère^ non mélangée donc d'une notable radiation propre 

 du gaz absorbant. 



La hg. 1 représente Tallure que devra prendre la courbe de disper- 

 sion du gaz absorbant au voisinage d'une de ses raies d'absorption. Sur 

 XX' nous portons les longueurs d'onde; soit A la longueur d'onde au 

 point 0; une ordonnée nulle indiquera un indice de réfraction égal à 

 Funité. S'il n'y avait pas de raie d'absorption dans cette partie du s])ec- 

 tre, la courbe de dispersion serait presque une ligne droite NN' , à 

 petite distance de l'axe XX' et presque parallèle à cet axe. Mais si les 

 rayons de longueur d'onde A sont fortement absorbés, la courbe doit se 

 composer de deux branches, comme l'indique la figure. 



Dans le spectre de la 

 chromosphère il ne peut 

 maintenant pas exister 

 de lumière d« longueur 

 d'onde A. Des rayons 

 A ib ^, localisés en a 

 et a dans le spectre 

 normal , nous arrive- 

 ront d'un anneau assez 

 large de la chromo- 

 sphère , mais évidem- 

 ment avec une intensité 

 d'autant plus grande 

 qu'ils viennent de por- 

 tions plus rapprochées 

 du centre. Des rayons 

 A + 2 ^, localisés en h 



et h', nous arrivent d'un anneau chromosphérique plus étroit, et ainsi 

 de suite. Tous ces anneaux sont limités intérieurement par la photos- 

 phère. La largeur des anneaux qui peuvent nous envoyer des rayons 

 de longueurs d'onde A ± ^, A + 2^, etc. dépendra des ordonnées de 

 la courbe de dispersion, correspondant aux points a, a , h, b' ^ etc. Ad- 

 mettons comme première aj^proximation que cette largeur soit propor- 

 tionnelle à l'écart des ordonnées réelles des ordonnées de la courbe 

 normale de dispersion NN', donc aux quantités a.^^ a^'î , i\ 



Fiff. 1. 



h.^, etc. 



Dans les observations récentes d'éclipsés totales de soleil, on s'est servi 



