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p. A. H. SCHREINT^MAKERS. 



Pour chaque phase, la valeur du poteutiel thermodynamique à tempé- 

 rature et pression constantes sera donnée par la longueur d\ine per- 

 pendiculaire élevée au point correspondant du triangle. 



Si nous considérons une composition déterminée^, on a pour toutes 

 les phases Téquation de van der Waals 



(p+^)(r-i) = i27', 



oii a et b sont des fonctions de la composition de la ])hase_, c. à d. de ^ 

 et de ?/. Si nous restons en dehors des phénomènes critiques entre la 

 solution et la vapeur^ comme ce sera toujours le cas dans la suite_, nous 

 pouvons déduire de la façon connue la règle suivante: au-dessous d^me 

 certaine pression P, et au-dessus d'une autre P.^, V n^a ç^u'uiie valeur 

 réelle; mais, pour des pressions comprises entre et P.^, ^' peut en 

 prendre trois. 



Il suit de là qu'une phase de composition déterminée ne peut se pré- 

 senter que sous un seul état quand la pression est supérieure à Pj ou 

 inférieure à P^; mais elle peut se présenter sous trois états quand la 

 pression est comprise entre Pj et P^ . 



Dans chacun de ces états la phase a un potentiel thermodynamique 

 déterminé; ce potentiel nous le représenterons par pour Télat liquide_, 

 par Ç„ pour l'état de vapeur et par Ç,h pour l'état labile. 



Considérons maintenant une phase de composition déterminée. Soit 

 Q le point à l'intérieur du triangle qui donne la composition de cette 

 phase. Elevons en Q une perpendiculaire et prenons y un point S tel 

 que QS soit le potentiel thermodynamique de la phase. 



Envisageons d'abord la phase à une pression P<^P^. Comme la 

 phase ne peut se présenter que sous un seul état_, elle n'a aussi qu'une 

 valeur de Ç; la position du point S est donc déterminée sans ambiguité. 



^? 



Augmentons la pression; puisque -— = le point S doit s'élever sur 



la perpendiculaire. Si nous atteignons enfin la pression P^, le point 8 

 a encore une position déterminée 8^. Mais maintenant apparaît au-dessus 

 de Si un nouveau point S/ qui, lors d'une augmentation ultérieure de 

 la pression_, se sépare en doux autres S/ et de sorte que nous aurons 

 alors en tout trois points S^, S/ et S^" qui s'élèvent tous trois par 



augmentation de pression, en vertu de l'équation ât, = /' • 



