F. A. H. SCHREINEMAKERS. 



deux points Si et se rapprocher^ coïncider et se séparer de nouveau^ 

 mais de telle sorte que c'est maintenant S,, qui est aa-dessus de Si. Par 

 un déplacement continu de la perpendiculaire^ S,, peut coïncider avec 

 S,nf après quoi ils disparaissent tous deux^ et alors il ne reste plus que le 

 seul point Si. 



Je viens de considérer un seul des cas possibles; je laisse au lecteur 

 le soin d'en imaginer d'autres. 



Nommons ^i le potentiel thermodynamique d'un licjuide^ Fi son 

 volume et v^i son entropie. Représentant encore par et les 



éléments correspondants de sa vapeur^ nous avons 



Kl _ _ 



Quand le liquide et la vapeur ont la même composition, on a Vv~^Vi. 

 Il suit de là que 



„Les vianteaux lùptide et vapeur i élèvent par augm^enlation' de pres- 

 sion, mais le mmiteaii vapeur plus rapidenmit que le raanteau liquide^'' 



Si Ton convient de compter les entropies comme positives',, les deux 

 manteaux s'abaissent à mesure que la température s'élève. En général 

 on pourra bien admettre qu'il faut apporter de la chaleur pour trans- 

 former un liquide, par un processus isothermique réversible, en vapeur 

 de même composition. Ceci admis, on aura Vi,r^ vih sorte que 



,,Pâ^r élévation de température les deiix manteaux s* abaissent^ 7ïiais 

 le manteau vapeur plus rapidement que le m^anteau liquide!''' 



Considérons le plan tangent en un point x^, du manteau liquide. 

 L'équation de ce plan est: 



^=?. + (x-..)(|)+(^'-^)(|),- 



Si on élève une perpendiculaire au point X, Y du triangle, on 

 peut considérer Z comme la portion découpée sur cette droite par le 

 plan tangent. 



