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t*. A. H. SCHREINEMAïCERS. 



Entre les deux flgg. 4 et 5 il existe donc une grande différence, bien 

 que dans les deux cas les substances pures aient les mêmes tensions de 

 vapeur. La différence réside en ce que dans la fig. 5 le système binaire 

 B — C présente un maximum de tension. En effet, tandis que les deux 

 comjDOsantes pures ont des tensions de vapeur de 60 et 70 mm., il existe 

 un mélange dont la tension atteint 75 mm. 



Que Ton n'aille pourtant pas s'imaginer que, dans le cas oiï un des 

 mélanges binaires donne un maximum de tension, les courbes de vapo- 

 risation et de condensation doivent toujours avoir les positions de la 

 fig. 5. Les circonstances peuvent être tout antres, témoin la fig. 6. 



Celle-ci ne se distingue de la 

 fig. 5 qu'en ce que la compo- 

 sante A y a une tension de vapeur 

 de 80 mm. au lieu de 50. Si 

 nous partons maintenant d'une 

 pression inférieure à 60 mm. 

 nous aurons d'abord unique- 

 ment des phases gazeuses, et les 

 courbes de vaporisation et de 

 condensation apparaîtront dès 

 que la pression atteint 60 mm. 

 A la pression de 70 mm. la 

 courbe de vaporisation prend la position , c'est à dire que seul les liqui- 

 des de la courbe 1\ peuvent exister en contact avec une vapeur. Mais, 

 puisque nous venons de prendre comme pression 70 mm., il y a une 

 exception, notamment la composante pure C. Les deux manteaux de la 

 surface Ç n'ont donc pas seulement une courbe d'intersection entre les 

 deux courbes de condensation et de vaporisation a^l\, mais elles ont 

 encore un point commun au-dessus de C. En élevant encore un peu 

 la pression, on voit apparaître, dans le voisinage de C où tout d'abord 

 le manteau vapeur était le plus bas, une nouvelle courbe d'intersection, 

 et avec elle apparaissent de nouvelles courbes de condensation et de 

 vaporisation. 



Dans la même figure, a^h^ et c.^d.^ sont les deux portions d'une courbe 

 de vaporisation comprise entre 70 et 75 mm. Avec la courbe de con- 

 densation elle ]3artage le triangle en cinq parties: deux champs. liquides 

 Ba^h.^ et Cc.j^d.,, un champ vapeur et deux champs hétérogènes. Par une 

 nouvelle élévation de la pression, les deux points b.^ et c.^ se rapprochent 



