TENSIONS DE VAPEUR DE MELANGES TERNAIIIES. 



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tact des deux surfaces^ Fuiie d'elles était toute entière au-dessus de 

 Fautre. 11 résultait de là que^ par une petite variation de la pression 

 ou de la température dans un sens déterminé_, les deux manteaux se 

 détachaient entièrement Tun de Fautre, tandis qu'un changement dans 

 Fautre sens entraînait Fintersection des deux manteaux et Fa])parition 

 d'une courbe de vaporisation et d'une courbe de condensation. 



Puisque r = — r., et f =t^ — f.,, il résulte de notre hypothèse 

 que rt>r2 et t^>t^. 



Considérons maintenant le cas b) c.-à-d. ~<C ou bien r et t, donc 



aussi i\ — ;'2 ^t — signe contraire. Les équations (5) et (6) 



représentent maintenant deux droites qui se coupent en 31. Cela n'est 

 toutefois ainsi que dans le voisinage immédiat de M, puisque nous avons 

 supposé que x et ^ fussent très petits; à des distances finies du point M 

 ces lignes sont courbes; dans la fig. 9 elles sont représentées par AMB 



Autour du point M on a quatre champs; dans AMC et BMB c'est 

 Fune des deux surfaces qui occupe la position la plus basse, dans AMD 

 et BMC c'est Fautre. En dehors du point de contact 31 les deux sur- 

 faces ont donc en commun les courbes d'intersection AMB et DMC. 

 Pour trouver dans ce cas Fallure des courbes de vaporisation et de con- 

 densation^ nous nous figurons qu'aux deux surfaces soit mené un plan 

 bitangent. Soient x^ le point de contact de ce plan avec la surface 



= {'i'jy) et x.-^ j/.^ le point de contact avec Fautre surface. 



Nous avons alors les équations 



et C3IJ). 



^1 — 



^z^ 



Dans le cas oii a;^, y^, et sont très petits, ces équations se 

 transforment en 



r^x^^-\-Uy-?. 



Od tire de là : 



