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V. A. H. SCHEEINEMAKERS. 



L'équation de la courbe (riutersection des deux surfaces est main- 

 tenant : 



l ('•, '- 'V) + ^('.'- h')f + 12^ + 71/=--^, 

 OU bien, en déplaçant un peu Torigine des coordonnées^ 



('•', - '■'.) + {t\ - ''2)/ =-Zcc. (13) 



Comme r\ ^r'^ et t\ <C^'2? ^'^^^ Téquation d'une hyperbole, a, est 

 de l'ordre de tt; cette grandeur est positive si tt est négatif^ et néga- 

 tive dans le cas contraire. 



Supposons d'abord que tt soit positif^ donc ^ négatif. L'équation (13) 

 nous apprend alors que l'hyperbole prend la position indiquée par les 

 courbes et AD dans la fig. 10. Il est cV ailleurs facile de voir que 

 les courbes de vaporisation et de condensation sont situées comme il est 

 indiqué sur la même figure. Les huit champs de la fig. 9 sont donc 

 réduits à 6, savoir: deux champs vapeur F, un champ liquide L et 

 deux champs hétérogènes. 



Eig. 10. Fig. 11. 



Si nous prenons pour tt une valeur négative^, oc devient positif. 

 L'équation (13) représente alors une hyperbole comme elle est dessinée 

 dans la fig. 11 (courbes AC et -BD); les courbes de vaporisation et de 

 condensation ^^rennent également les positions figurées; on voit que ces 

 positions sont tout autres que dans la fig. 10. ' 



Comparons maintenant les figg. 9^ 10 et 11. La fig. 9 se rapporte 

 au cas où existe^ sous la pression P, un mélange ternaire M qui se con- 

 duit comme une substance pure. En abaissant quelque peu la pression 

 (7r<C0) on obtient la fig. 11, et en l'élevant un peu (tt^O) on a la 

 fig. 10. Considérons d'abord la fig. 11. Le champ liquide 7/ se compose 



