TENSIONS DE VAPEUR DE MKEANGES TERNAIUES. 



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direction parallèle à l'axe Y, on rencontre crabord la courbe 'Z, c. à d. 

 la courbe de condensation, puis la courbe d'intersection et enfin la 

 courbe de vaporisation. Il résulte de là que les circonstances sont bien 

 commes elles ont été représentées sur la fig. 13. 



ir reste maintenant encore à examiner ce qui advient de la fig. 13 

 quand on donne à la pression un changement infiniment petit tt. Je me 

 contenterai toutefois de faire voir la modification de la courbe d'inter- 

 section, parce que celles des courbes de vaporisation et de condensation 

 s'en déduisent facilement. 



L'équation (14) se rapporte à une pression déterminée F; si nous con- 

 sidérons la pression P~\~ tt, nous pouvons écrire: 



z, = + y.:. + + ^ r.*^- + 1^/ + ^.''H r->y' + V (22) 



Les axes admis pour cette équation ne diffèrent qu'infiniment peu 

 des axes 3fX et MY de la fig. 13. De plus A, fz, v et r sont infiniment 

 petits et de Tordre de grandeur de tt. Les coefficients oc, (3, y et ^ 

 ne diffèrent qu'infiniment peu des coefficients correspondants de l'équa- 

 tion (14). 



Pour obtenir l'équation de la courbe d'intersection on doit poser 

 (22) = 0. Je ne m'occuperai toutefois pas de la position de cette 

 courbe, mais je me contenterai des considérations suivnntes. 



On obtient le point d'intersection de cette courbe avec l'axe Y en 

 jDOsant X = 0. Ainsi 



A + .y + ir/ + S^3 = 0. 



On satisfait à cette équation par une valeur de j/ de l'ordre TT, savoir 



La direction de la tangente à la courbe d'intersection est déterminée 

 par l'équation : 



d// f/.-\- rx -\- 3ûùX" -j- 2 [3x^ yi/"^ 



tx^~^ V+VJ+ (3x^ -\-'Zrx^ + Siy^' 



Si Ton tient compte que de ce que fy., v et r sont infiniment petits 



