TENSIONS DE VAPEUR DE MELANGES TERNAIRES. 



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Abaissons à présent la pression jusqu'à la rendre un peu inférieure à 

 Py, de sorte que nous avons à prendre <C 0. De (37) et (38) nous 

 déduisons, pour t;\ et Ç'^ = ^^s valeurs négatives pour yj\ et '/2} 

 qui veut dire que les deux courbes sont extérieures au triangle; nous 

 trouvons aussi que y;'^ = K'A \ et, comme A'^1, nous obtenons î^^^'^'i • 

 Cela veut dire que la courbe de vaporisation est plus rapprochée du 

 côté AB que la courbe de condensation. Si nous rendons par contre la 

 pression un peu supérieure à V^, de sorte que nous donnons à ir une 

 valeur positive, les équations (37) et (38) nous apprennent que les cour- 

 bes présentent l'allure indiquée sur la figure. Considérons encore une 

 fois la fig. 27. A des pressions inférieures à Pq les deux courbes sont 

 extérieures au triangle; Téquilibre entre la vapeur et le liquide est donc 

 impossible; ce n'est que quand la pression est devenue égale à F^, c.-à-d. 

 TT = ()_, qu'il apparaît un liquide binaire m., qui peut être en équilibre 

 avec une vapeur de même composition. Si Ton élève davantage la pres- 

 sion, les deux courbes sont en partie intérieures au triangle; la partie 

 extérieure ne doit évidemment pas être considérée; les mélanges de la 

 courbe de vaporisation peuvent être en équilibre avec des vapeurs de 

 la courbe de condensation. On voit ainsi qu'en m la tension de vapeur 

 est un minimum et que les deux courbes apparaissent par augmentation 

 de pression, en même temps que le champ liquide qui apparaît en m 

 s'agrandit. Dans mes développements relatifs aux courbes de conden- 

 sation et de vaporisation, je n'ai pas examiné le cas où existe un mélange 

 binaire avec minimum de tension de vapeur. Si nous comparons p. ex. 

 la fig. 27 (tt^ 0) avec la fig. 11), oii i/ est un mélange binaire avec 

 maximum de tension de vapeur, nous voj^ons que les deux courbes sont 

 interverties: dans la fig. 19 la courbe de vaporisation enveloppe la courbe 

 de condensation, tandis que dans la fig. 27 c'est la courbe de condensa- 

 tion qui envelop])e l'antre. 



Cas II. (^.))iX^")2 6t (j/)i <(y)->, de sorte que K — 1 et 1 — y.<CO. 



K 



Supposons d'abord que tt = 0. Les équations (37) et (38) nous 

 apprennent que les deux courbes touchent le coté AB en w., ainsi qu'il 

 a été représenté sur la fig. 28. Mais, comme les deux équations donnent 

 pour vl ^ et v!.^ des valeurs positives, les deux courbes doivent être inté- 



rieures au triangle. De K i-^-^i ^ 1 on conclut aisément que la courbe 



AKCHIVES NÉERLANDAISES, SÉBIE II, TOME VII. . 11 



